Courbure de Gauss

Courbure de Gauss

La courbure de Gauss d'une surface paramétrée X en X(P) est le produit des courbures principales. De manière équivalente, la courbure de Gauss est le déterminant de l'endomorphisme de Weingarten.

Le tableau suivant liste les courbures de Gauss de surfaces remarquables :

  • plan : courbure nulle (car les deux courbures principales sont nulles)
  • cylindre : courbure nulle (car la courbure le long de l'axe du cylindre est nulle)
  • cône : courbure nulle (car la courbure selon un rayon du cône est nulle).
  • sphère de rayon R, courbure \frac1{R^2}

En mécanique, les surfaces matérielles dont la courbure de Gauss est non nulle sont plus rigides que celles dont la courbure de Gauss est nulle, toutes choses égales par ailleurs. En termes courants, les coques sont plus rigides que les plaques. En effet, une déformation d'une coque implique une modification de sa métrique, ce qui n'est pas le cas (au premier ordre) pour une plaque ou plus généralement pour une surface sans courbure de Gauss.

Le calcul de la courbure de Gauss est particulièrement compliqué[1],[2] mais se simplifie considérablement en coordonnées de Riemann.

Sommaire

Coordonnées normales de Riemann

Nous utilisons, à l'endroit où nous sommes sur Terre, les coordonnées cartésiennes. Ailleurs nous devons utiliser des coordonnées ayant subi une rotation fonction de la latitude et de la longitude. Il est bien connu que les Australiens ont la tête en bas sans être gênés. C'est pourquoi les coordonnées de Riemann sont qualifiées de locales. Les coordonnées de Riemann sont pratiquement des coordonnées cartésiennes dans le plan tangent à la Terre et, plus généralement à une surface ou un espace courbe.

En coordonnées de Gauss (on doit normalement utiliser u et v au lieu de x et y), la métrique s'écrit:

\mathrm ds^2= g_{xx} \, \mathrm dx^2 + 2 g_{xy} \,\mathrm dx \mathrm dy + g_{yy} \mathrm dy^2

Pour passer en coordonnées de Riemann, on doit diagonaliser la matrice représentative de la métrique puis changer les échelles des axes de coordonnées pour obtenir une métrique euclidienne:

\mathrm ds^2= \mathrm dx^2 + \mathrm dy^2\,

La courbure de Gauss étant le produit des courbures principales kx et ky et la courbure d'une courbe plane étant la dérivée seconde de l'ordonnée z par rapport à l'abscisse x ou y, on a:

K=k_{x}k_{y}= \frac{\partial ^2 z}{\partial x^2} \frac{\partial ^2 z}{\partial y^2}

Courbure de Gauss en coordonnées de Riemann

Considérons une surface en un point O, origine des coordonnées, et le plan tangent à la surface en O. L’axe Oz est perpendiculaire au plan tangent où nous choisissons des axes Ox et Oy rectangulaires dans le plan tangent coïncidant avec les directions principales de la surface. Au voisinage de O, les coordonnées x et y dans le plan tangent sont très voisines des coordonnées de Gauss u et v sur la surface courbe de sorte que nous n’utiliserons que les coordonnées cartésiennes x et y dans le plan tangent et z, cote par rapport au plan tangent. Considérons une surface courbe d’équation z(x,y)=0 dont la différentielle est

dz= \frac{\partial z}{\partial x}dx + \frac{\partial z}{\partial y}dy

La métrique de l’espace euclidien à trois dimensions est

\mathrm ds^2= \mathrm dx^2 + \mathrm dy^2\ + \mathrm dz^2\,

En y remplaçant dz par son expression ci-dessus, la métrique devient

\mathrm ds^2= \left[1+\left(\frac{\partial z}{\partial x}\right)^2\right]\,\mathrm dx^2 + 2\frac{\partial z}{\partial x}\frac{\partial z}{\partial y}\mathrm dx \, \mathrm dy + \left[1+\left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)^2\right]\,\mathrm dy^2

La formule générique de la métrique d’une surface est :

\mathrm ds^2= g_{xx} \, \mathrm dx^2 + 2 g_{xy} \,\mathrm dx \mathrm dy + g_{yy} \mathrm dy^2

où les coefficients gij de la métrique sont des nombres sans dimension. On calcule les dérivées secondes de gxx et gyy, respectivement par rapport à y et à x :

\frac12 \frac{\partial^2 g_{xx}}{\partial y^2} = \frac12\frac{\partial^2 }{\partial y^2}\left(\frac{\partial z}{\partial x}\right)^2 =\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 +\frac{\partial z}{\partial x}\frac{\partial^3 z}{\partial x\partial y^2}
\frac12 \frac{\partial^2 g_{yy}}{\partial x^2} = \frac12\frac{\partial^2 }{\partial x^2}\left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)^2 =\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 +\frac{\partial z}{\partial y}\frac{\partial^3 z}{\partial y\partial x^2}

Faisons la somme de ces deux équations :

\frac12 \frac{\partial^2 g_{xx}}{\partial y^2}+\frac12 \frac{\partial^2 g_{yy}}{\partial x^2} =\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 +\left[\frac{\partial z}{\partial x}\frac{\partial^3 z}{\partial x\partial y^2} +\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 +\frac{\partial z}{\partial y}\frac{\partial^3 z}{\partial y\partial x^2}\right]

Dérivons maintenant gxy = 0, puisque la métrique est diagonale par hypothèse :

\frac12 \frac{\partial^2 g_{xy}}{\partial x\partial y} =\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y} \left(\frac{\partial z}{\partial x}\frac{\partial z}{\partial y}\right) =\frac{\partial }{\partial y}\left(\frac{\partial z}{\partial x} \frac{\partial^2z }{\partial x\partial y}\right) +\frac{\partial }{\partial y}\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x^2} \frac{\partial z}{\partial y}\right)=0

ce qui donne l'équation :

\frac{\partial^2 z}{\partial x^2}\frac{\partial^2 z}{\partial y^2} = -\left[\left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 +\frac{\partial z}{\partial x}\left(\frac{\partial^3 z}{\partial y\partial x^2}\right) +\frac{\partial z}{\partial y}\left(\frac{\partial^3 z}{\partial x\partial y^2}\right)\right]

Le membre de droite, entre crochets, de cette expression, identique au terme entre crochets précédent peut donc être remplacé. D’où

\frac12 \frac{\partial^2 g_{xx}}{\partial y^2}+\frac12 \frac{\partial^2 g_{yy}}{\partial x^2} = \left(\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}\right)^2 -\frac{\partial^2 z}{\partial x^2}\frac{\partial^2 z}{\partial y^2}

Dans cette formule il n’y a que des dérivées secondes des coefficients de la métrique et de z par rapport à x et à y, en conformité avec l’hypothèse des coordonnées de Riemann. Approximons, au point considéré, la surface par un paraboloïde de courbures principales kx et ky dont les plans principaux coïncident avec ceux de la surface courbe :

z= \frac12 \left(k_{x} x^2 + k_{y} y^2 \right)

Comme il n’y a pas de terme rectangle dans cette expression, on a

\frac{\partial^2 z}{\partial x\partial y}=0

Les coefficients kx et ky sont les dérivées secondes de z par rapport à x et y et, donc, les courbures des paraboles, intersections du paraboloïde avec ses plans principaux. Comme le produit K = kxky des courbures principales est, par définition, la courbure de Gauss, on peut écrire :

\frac{\partial^2 z}{\partial x^2}\frac{\partial^2 z}{\partial y^2}=k_xk_y=K

En utilisant les deux relations précédentes, on obtient la courbure de Gauss en coordonnées de Riemann :

K= -\frac12 \left(\frac{\partial^2 g_{xx}}{\partial y^2} + \frac{\partial^2 g_{yy}}{\partial x^2}\right)= -\frac12 \left(g_{xx,yy}+g_{yy,xx}\right)

On remarquera que la virgule indique une dérivation partielle, ce qui permet de rendre les équations plus lisibles. La courbure de Gauss, qui a pour dimension l’inverse du carré d’une longueur, devient très simple en coordonnées normales de Riemann, en approximant la surface par un paraboloïde dont les axes de symétrie coïncident avec les directions principales de la métrique. Elle est alors égale au tenseur de Riemann Rxyxy de la surface.

Courbure de Gauss en coordonnées de Gauss

Le calcul étant compliqué, nous nous contenterons de donner quelques formules pratiques. La première correspond à une métrique diagonale[3] :

K= \frac{1}{g_{uu}g_{vv}} \left[ -\frac12 \left(g_{uu,vv}+g_{vv,uu}\right) +\frac{g_{uu,v}^2}{4g_{uu}}+\frac{g_{vv,u}^2}{4g_{vv}} +\frac{g_{uu,u}^2g_{vv,u}}{4g_{uu}}+\frac{g_{vv,v}^2g_{uu,v}}{4g_{vv}} \right]

La notation de Leibniz est remplacée par des virgules indiquant une dérivation partielle. On y reconnaît les deux premiers termes identiques à ceux de l'expression en coordonnées de Riemann au coefficient multiplicateur près guugvv, différent de un en coordonnées de Gauss.

Les x et y (ou u et v) étant en réalité des coordonnées de Gauss, on peut les remplacer par θ et ϕ, coordonnées sur la sphère:

K= \frac{1}{g_{\theta\theta}g_{\phi\phi}} \left[ -\frac12 \left(g_{\theta\theta,\phi\phi}+g_{\phi\phi,\theta\theta}\right) +\frac{g_{\theta\theta,\phi}^2}{4g_{\theta\theta}}+\frac{g_{\phi\phi,\theta}^2}{4g_{\phi\phi}} +\frac{g_{\theta\theta,\theta}^2g_{\phi\phi,\theta}}{4g_{\theta\theta}}+\frac{g_{\phi\phi,\phi}^2g_{\theta\theta,\phi}}{4g_{\phi\phi}} \right]

La formule de Brioschi donne la courbure et le tenseur de Riemann Ruvuv sous forme matricielle pour une métrique diagonale :

K= \frac{R_{uvuv}}{g_{uu}g_{vv}}=\frac{1}{g_{uu}g_{vv}} \begin{vmatrix} -\frac{g_{uu,vv}+g_{vv,uu}}{2} +\frac{g_{uu,v}^2}{4g_{uu}}+\frac{g_{vv,u}^2}{4g_{vv}} & \frac{g_{uu,u}}{2g_{uu}} & -\frac{g_{uu,v}}{2g_{vv}} \\-\frac{1}{2}g_{vv,u} & 1 & \\\frac{1}{2}g_{vv,v} & & 1 \end{vmatrix}

ou non diagonale[4],[5],[6] :

K = \frac{1} {(EG-F^2)^2}\left[ \begin{vmatrix} -\frac{1}{2}E_{vv} + F_{uv} - \frac{1}{2}G_{uu} & \frac{1}{2}E_u & F_u-\frac{1}{2}E_v\\F_v-\frac{1}{2}G_u & E & F\\\frac{1}{2}G_v & F & G \end{vmatrix}-\begin{vmatrix} 0 & \frac{1}{2}E_v & \frac{1}{2}G_u\\\frac{1}{2}E_v & E & F\\\frac{1}{2}G_u & F & G \end{vmatrix}\right]

où E = guu,G = gvv,F = guv (notation de Gauss). Les indices représentent une dérivée partielle simple ou double par rapport aux coordonnées de Gauss u et v, correspondant aux x et y précédents.

Application à la sphère

Courbure de Gauss de la sphère en coordonnées de Riemann

L’équation d’une sphère de rayon R en coordonnées cartésiennes dans l’espace euclidien à trois dimensions est

x2 + y2 + z2 = R2.

Pour que la concavité soit positive, on doit prendre la racine négative pour z :

z(x,y)=-\sqrt{R^2-x^2-y^2}

Développons-la en série au pôle Sud, au voisinage de x = y = 0, c’est-à-dire en coordonnées de Riemann :

z(x,y)=-R+\frac{x^2+y^2}{2R}

D'où par différentiation :

\mathrm dz^2=\left(\frac{x\,\mathrm dx+y\,\mathrm dy}{R}\right)^2 =\frac{x^2\,\mathrm dx^2+2xy\,\mathrm dx\,\mathrm dy+y^2\,\mathrm dy^2}{R^2}

La métrique de l’espace euclidien à trois dimensions

\,\mathrm ds^2= \,\mathrm dx^2 + \,\mathrm dy^2\ + \,\mathrm dz^2

devient celle d’un paraboloïde de révolution approximant la sphère :

\,\mathrm ds^2= \left(1+\frac{x^2}{R^2}\right)\,\mathrm dx^2 + 2\frac{xy}{R^2}\,\mathrm dx\,\mathrm dy + \left(1+\frac{y^2}{R^2}\right)\,\mathrm dy^2

Plus près du pôle Sud, où x ≈ y ≈ 0, la métrique est euclidienne en éliminant les termes du second ordre. Pour la mettre en coordonnées de Riemann il est nécessaire de la diagonaliser. Il est plus simple d'utiliser les coordonnées sphériques qui donnent une métrique diagonale. Pour être en coordonnées de Riemann, on diagonalise la métrique, qui devient :

\,\mathrm ds^2= \,\mathrm dx^2 + \left[1 - \frac{ x^2 + y^2}{R^2}\right] \,\mathrm dy^2

où K = kxky est la courbure de Gauss. On retrouve la métrique euclidienne en O où x et y sont nuls. Dans cette expression, on a gxx = 1, gxy = 0 et

g_{yy} =1 - \frac{ x^2 + y^2}{R^2}
K= -\frac12 \left(\frac{\partial^2 g_{xx}}{\partial y^2} + \frac{\partial^2 g_{yy}}{\partial x^2}\right)=-\frac12\left( 0 - \frac{2}{R^2}\right)=\frac{1}{R^2}

On retrouve bien la courbure de Gauss de la sphère, égale au tenseur de Riemann Ruvuv mais uniquement en coordonnées de Riemann.

Courbure de Gauss de la sphère en coordonnées de Gauss

Considérons un petit rectangle élémentaire sur la sphère de rayon R. Soit θ la colatitude et ϕ la longitude. Sa diagonale ds est, en vertu du théorème de Pythagore:

\mathrm ds^2=R^2\,\mathrm d\theta^2+R^2\sin^2(\theta)\,\mathrm d\phi^2

La métrique de la sphère est diagonale, sans terme rectangle :

\,\mathrm ds^2=g_{\theta\theta} \,\mathrm d\theta^2 + g_{\phi\phi}\,\mathrm d\phi^2=R^2 \,\mathrm d\theta^2 + R^2 \sin^2(\theta) \,\mathrm d\phi^2

La formule générale de la courbure de Gauss en coordonnées de Gauss pour une métrique diagonale :

K= \frac{1}{g_{\theta\theta}g_{\phi\phi}} \left[ -\frac12 \left(g_{\theta\theta,\phi\phi}+g_{\phi\phi,\theta\theta}\right) +\frac{g_{\theta\theta,\phi}^2}{4g_{\theta\theta}}+\frac{g_{\phi\phi,\theta}^2}{4g_{\phi\phi}} +\frac{g_{\theta\theta,\theta}^2g_{\phi\phi,\theta}}{4g_{\theta\theta}}+\frac{g_{\phi\phi,\phi}^2g_{\theta\theta,\phi}}{4g_{\phi\phi}} \right]

se simplifie sur la sphère en éliminant les termes nuls :

K= \frac{1}{g_{\theta\theta}g_{\phi\phi}} \left[ -\frac12 \left(0+g_{\phi\phi,\theta\theta}\right) +0+\frac{g_{\phi\phi_,\theta}^2}{4g_{\phi\phi}} +0+0 \right]

puis, en explicitant les coefficients de la métrique :

K= \frac{1}{R^4\sin^2\theta} \left[ -\frac12 \times 2R^2 (\sin\theta \cos\theta)_{,\theta} +\frac{4R^4\sin^2 \theta \cos^2 \theta}{4R^2\sin^2\theta} \right]

et enfin en :

K= \frac{1}{R^2\sin^2\theta} \left[ -\left(\cos^2\theta-\sin^2\theta \right) +\frac{\sin^2 \theta \cos^2 \theta}{\sin^2\theta} \right]= \frac{1}{R^2}

Le tenseur de Riemann de la sphère est

\left.R_{\theta\phi\theta\phi}=R^2 sin^2 \theta \right.

Références

  1. ↑ Struik, D.J., Lectures on Classical Differential Geometry, Dover, 1988.
  2. ↑ Bernard Schaeffer, Relativités et quanta clarifiés, Publibook, 2007
  3. ↑ Brown, Kevin, « Reflections on Relativity »
  4. ↑ Keyszig,E, Differential geometry, Dover, 1991
  5. ↑ Audin, M, Géométrie, EDP Sciences 2006
  6. ↑ (en) Gaussian curvature sur Wikipedia

Liens externes

Voir aussi

v · Carl Friedrich Gauss
Algèbre Lemme de Gauss  • Élimination de Gauss-Jordan  • Méthode de Gauss-Seidel  • Somme de Gauss  • Théorème de d'Alembert-Gauss
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