Théorème fondamental de l'analyse

Isaac Newton, historiquement reconnu comme l'auteur du théorème fondamental de l'analyse,
portrait par Godfrey Kneller (1689)

Le théorème fondamental de l'analyse (ou théorème fondamental du calcul différentiel et intégral) déclare que les deux opérations de base de l'analyse, la dérivation et l'intégration, sont réciproques l'une de l'autre.

Ceci signifie que si une fonction continue est d'abord intégrée et ensuite dérivée, alors la fonction initiale est retrouvée.

Une conséquence importante de ce théorème, appelée parfois le deuxième théorème fondamental du calcul différentiel et intégral, est de permettre de calculer une intégrale en utilisant une primitive de la fonction à intégrer.

Sommaire

1 Explication intuitive
2 Énoncé et démonstration
- 2.1 Énoncé
- 2.2 Démonstration
3 Exemple
4 Généralisations
5 Voir aussi
6 Référence

Explication intuitive

Intuitivement, le théorème dit simplement que si vous connaissez tous les petits changements instantanés d'une certaine quantité, alors vous pouvez calculer le changement général de cette quantité en additionnant tous les petits changements.

Pour se donner une idée de cette affirmation, commençons par donner un exemple. Supposons que nous voyagions sur une ligne droite, et que nous partions à l'instant $t = 0$ , et avec une vitesse variable. Si $t\mapsto d(t)$ indique notre distance à l'origine et $t\mapsto v(t)$ représente notre vitesse à l'instant $t$ , alors $v (t)$ est le taux d'accroissement « infinitésimal » de $d$ et est la valeur de la dérivée de $d$ en $t$ . Supposez que nous n'ayons qu'un compteur de vitesse qui indique la vitesse $v (t)$ , et que nous voulions retrouver notre distance $d (t)$ . Le théorème fondamental de l'analyse dit que nous devons primitiver $v$ afin d'obtenir $d$ . Et ceci est exactement ce que nous aurions fait, même sans connaître ce théorème : enregistrer la vitesse à des intervalles réguliers, peut-être toutes les minutes, et alors multiplier la première vitesse par 1 minute pour obtenir une estimation de la distance parcourue dans la première minute, puis multiplier la deuxième vitesse par 1 minute pour obtenir la distance parcourue dans la deuxième minute etc., et enfin ajouter toutes les distances précédentes. Pour obtenir une meilleure estimation de notre distance actuelle, nous avons besoin d'enregistrer les vitesses à des intervalles de temps plus courts. La limite quand la longueur des intervalles tend vers zéro est exactement la définition de l'intégrale de $v$ .

Énoncé et démonstration

Énoncé

Soit $f$ une fonction continue sur un segment $[a, b]$ , alors

la fonction $F$ définie sur $[a, b]$ par

$F(x)=\int_a^x f (t)\,\mathrm dt$

( $t$ étant une variable muette d'intégration) est dérivable sur l'intervalle, et sa dérivée est égale à $f$ .

De plus, si G est une fonction dérivable sur $[a, b]$ telle que $G'(x) = f (x)$ , alors la fonction $F - G$ est constante.

Démonstration

Soit $x 0$ un réel de $I$ , $h$ un réel non nul et $x_0+h \in I$ . D'après la relation de Chasles :

$F(x_0+h)-F(x_0)=\int_a^{x_0+h} f (t) \mathrm dt-\int_a^{x_0} f (t) \mathrm dt=\int_{x_0}^{x_0+h} f (t) \mathrm dt$ .

Il s'agit donc principalement de prouver que

$\lim_{h\to 0}\frac 1 h\int_{x_0}^{x_0+h} f (t) \mathrm dt=f(x_0)$ .

Soit ε>0. Par continuité de f en $x 0$ , il existe $η > 0$ tel que

$|t-x_0|<\eta\Rightarrow f(x_0)-\varepsilon\le f(t)\le f(x_0)+\varepsilon$ .

Pour $| h | < η$ on a donc (en distinguant, si l'on en éprouve le besoin, le cas $h$ ≤0 du cas $h$ ≥0) :

$f(x_0)-\varepsilon\le \frac 1 h\int_{x_0}^{x_0+h} f (t) \mathrm dt\le f(x_0)+\varepsilon$ ,

ce qui conclut.

Pour montrer la dernière partie, il suffit de voir qu'une fonction continue à dérivée nulle sur un intervalle est constante : on applique à la fonction le théorème des accroissements finis, pour n'importe quel sous-intervalle de l'intervalle de définition.

Exemple

Ce théorème donne la principale méthode pour calculer l'intégrale de la fonction continue $f$ : si $F$ est une primitive quelconque de la fonction $f$ (c.-à-d. si $F$ vérifie $\forall x\in [a,b], F'(x) = f(x)$ ), alors

$\int_a^b f(x) \mathrm dx = F(b) - F(a)$

Comme exemple, supposons que nous ayons à calculer

$\int_2^5 x^2 \mathrm dx$

Ainsi, $f (x) = x 2$ et nous pouvons utiliser $F$ définie par $F (x) = x 3 / 3$ comme primitive. On a :

$\int_2^5 x^2 \mathrm dx = F(5) - F(2) = \frac{125}{3} - \frac{8}{3} = \frac{117}{3} = 39$

Ceci est la méthode inventée par Leibniz et Newton.

Généralisations

Le théorème fondamental de l'analyse s'étend aux fonctions non continues de la façon suivante :

Si $f$ est une fonction intégrable au sens de Lebesgue sur $[a, b]$ et si $x 0$ est un point de Lebesgue de $f$ (c'est en particulier le cas si $f$ est continue en $x 0$ ), alors $F$ définie sur $[a, b]$ par $F(x) = \int_a^x f(t) \mathrm dt$ est dérivable en $x = x 0$ et vérifie $F^\prime (x_0) = f(x_0)$ . Cette relation est vérifiée presque partout.

Si $F$ est une fonction dérivable de dérivée intégrable au sens de Lebesgue, alors $\int_a^b F'(x) \mathrm dx = F(b) - F(a)$ . On peut même ne pas supposer $F'$ intégrable, à condition d'utiliser l'intégrale de Kurzweil-Henstock. Il ne suffit pas qu'une fonction $F$ soit dérivable presque partout pour que l'égalité soit vraie, comme le montre le contre-exemple de l'escalier de Cantor, mais l'égalité est vérifiée si on suppose que $F$ est absolument continue.

La formule de Taylor avec reste intégral qui exprime le terme d'erreur comme une intégrale peut être vue comme une généralisation du théorème fondamental.

Il existe une version du théorème pour les fonctions de la variable complexe. Supposons que $U$ soit une partie ouverte de $\Complex$ et que $f:U\to\Complex$ admette une primitive $F$ qui soit une fonction holomorphe sur $U$ . Alors pour toute courbe $\gamma : [a, b] \to U$ , l'intégrale sur cette courbe peut être obtenue par :

$\int_{\gamma} f(z)\,\mathrm dz = F\bigl(\gamma(b)\bigr) - F\bigl(\gamma(a)\bigr)$

Le théorème fondamental peut être généralisé à des intégrales sur des contours ou sur des surfaces dans des dimensions supérieures et sur des espaces vectoriels (voir le théorème de Stokes).

Voir aussi

Référence

Walter Rudin, Analyse réelle et complexe [détail des éditions]

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