Pendule spherique

Pendule spherique: Pendule sphérique

Sommaire

1 Présentation

2 Petites oscillations : pendule de Hooke

3 Augmentation des oscillations

4 Mise en équation utilisant l'approche newtonnienne

5 Mise en équation utilisant l'approche lagrangienne

6 Cas du pendule conique

7 Cas général

8 Généralisations

9 Source

Présentation

On appelle pendule sphérique un dispositif formé d'une tige de masse nulle de longueur $l\,$ accrochée à un point fixe $C\,$ et à laquelle est fixée à l'autre extrémité $M\,$ une masse $m\,$ , habilité à se mouvoir en 3 dimensions, et placé dans un champ de pesanteur uniforme. En bref, c'est un pendule simple en 3D.

Mais le problème peut aussi être considéré comme un cas particulier de mouvement d'un point matériel astreint à glisser sans frottement sur une surface, en l'occurrence la sphère de centre $C\,$ et de rayon $l\,$ .

Petites oscillations : pendule de Hooke

La relation fondamentale de la dynamique s'écrit : $m {d^2 \vec{M} \over dt^2}= - mg \vec{k} - {T \over l}\overrightarrow{CM} = (T-mg)\vec{k}-{T \over l}\overrightarrow{OM}$
On peut considérer pour de petites oscillations que le point $M\,$ reste dans le plan $xOy\,$ et que donc $T=mg\,$ , ce qui donne l'équation approchée des petites oscillations : ${d^2 \vec{M} \over dt^2}= -{g \over l}\overrightarrow{OM}= -{ \omega _0^2}\overrightarrow{OM}$

Le mouvement est donc celui d'un point matériel dans un champ central où la force est proportionnelle à la distance au centre (champ dit harmonique). L'équation différentielle approchée s'intègre en :

$x= a \cos(\omega_0 t+\phi)\,$ ; $y = b \sin(\omega_0t +\psi)\,$

Les trajectoires sont donc les ellipses de centre $O\,$ , dites ellipses de Hooke. La période du mouvement est une constante égale à $T_0={2\pi\over \omega_0}$ , la même que celle des petites oscillations du pendule simple plan.

Remarquons que ce cas représente celui d'un pendule dont la tige pourrait s'allonger de sorte à ce que $M\,$ reste dans un plan perpendicualire à l'axe (ceci alors pour des oscillations quelconques).

Augmentation des oscillations

Si l'on augmente l'amplitude du mouvement de Hooke, on voit l'ellipse de Hooke précesser comme sur la figure ci-contre.
Ce mouvement de précession est largement plus grand, si l'on n'y prend garde, que la précession de Foucault due au pivotement terrestre sidéral. Cela est très souvent la raison pour laquelle l'expérience de Foucault échoue.

Mise en équation utilisant l'approche newtonnienne

D'après la relation (1), le vecteur ${d^2 \vec{M} \over dt^2} - g \vec{k}$ est colinéaire à $\overrightarrow{CM}$ , ce qui s'écrit (3) $\left({d^2 \vec{M} \over dt^2} - g \vec{k}\right)\wedge \overrightarrow{CM}=\vec 0$
En écrivant que $M\,$ a pour coordonnées $(sin\theta\cos\varphi,\sin\theta\sin\varphi,l(1-\cos\theta))\,$ , on obtient les équations du mouvement :
(4) $\ddot\theta = -\sin\theta(\omega_0^2-\dot\varphi^2 \cos\theta)$
(5) $\ddot\varphi=-2\cot\theta\dot\varphi\dot\theta$

On retrouve bien l'équation du pendule plan $\ddot\theta = -\omega_0^2\sin\theta$ si l'on fait $\dot\varphi=0$ .

Mise en équation utilisant l'approche lagrangienne

Pour des variations infinitésimales $d\theta\,$ et $d\varphi\,$ , on a deux écarts perpendiculaires $l d\theta\,$ et $l \sin \theta d\varphi\,$ . Les deux composantes perpendiculaires de la vitesse sont donc $l \dot\theta$ et $l \dot\varphi \sin \theta$ et l'énergie cinétique vaut $E_c = \frac{m l^2}{2}\left({\dot\theta}^2 + {\dot\varphi}^2\sin^2 \theta\right)$ . L'énergie potentielle valant $E_p = \mathrm{Cte} - m g l\cos\theta\,$ , la fonction de Lagrange s'écrit :

$L = E_c - E_p = \frac{m l^2}{2}\left({\dot\theta}^2 + {\dot\varphi}^2 \sin^2 \theta\right) + m g l\cos\theta - \mathrm{Cte}$

Le lagrangien, a priori fonction de $\left(\theta, \varphi, \dot\theta, \dot\varphi, t\right)$ ne dépend ici explicitement ni de $\varphi\,$ ni de $t\,$ . On a $\frac{\partial L}{\partial \theta} = {m l^2} {\dot\varphi}^2 \sin\theta \cos\theta - m g l\sin\theta$ ,

$\frac{\partial L}{\partial \dot\theta} = {m l^2} \dot\theta$ et $\frac{\partial L}{\partial \dot\varphi} = m l^2 \dot\varphi \sin^2 \theta$ , ce qui conduit aux deux équations de Lagrange : $\ddot\theta - {\dot\varphi}^2 \sin\theta \cos\theta + g / l\sin\theta = 0$ et $\ddot\varphi\sin^2 \theta + 2 \dot\theta \dot\varphi \sin\theta \cos\theta= 0$ .

On retrouve bien les équations (4) et (5).

Cas du pendule conique

Une trajectoire possible est celle d'un parallèle : on parle alors de pendule conique, dont la théorie a été faite par Huygens. En écrivant dans l'équation (4) que l'angle $\theta\,$ , appelé angle de nutation, est constant, on obtient la vitesse de rotation autour de l'axe, appelée vitesse de précession : $\dot{\varphi}={\omega_0 \over \sqrt{\cos\theta}}$ , qui est donc constante. On constate que $\theta\,$ ne peut dépasser 90° ; la période du mouvement est $T=T_0\sqrt{\cos\theta}$ .

Au voisinage de ce mouvement, il existe des mouvements avec une petite nutation.

Cas général

Il est intégrable à une quadrature près, puisque la surface a pour axe de révolution la verticale.

L'équation (5) s'intègre en (6) $\dot\varphi\sin^2\theta=cte=4\omega$ ; la vitesse de rotation autour de l'axe est donc minimale à l'équateur et augmente en se rapprochant des pôles.

L'équation (4) s'intègre alors en (7) $\dot{\theta^2} - 2 \omega_0^2 cos\theta + {16\omega^2 \over \sin^2\theta}=cte = (2k\omega_0)^2$ ; $\omega=0\,$ redonnant bien le cas du pendule plan.

En posant $u=\sin{\theta \over 2}$ , (7) devient :
(8) ${\dot u}^2=\omega_0^2(k^2-u^2)(1-u^2)+{\omega^2\over u^2}$
.

Voir des vues de différentes trajectoires sur le site : courbe du pendule sphérique.

Généralisations

Dans le cas précédent, on a implicitement supposé que le référentiel était galiléen ; dans le cas général, il faut rajouter la force d'inertie d'entraînement, et la force d'inertie complémentaire, ou force de Coriolis ; le cas du pendule de Foucault est celui des petites oscillations d'un tel pendule, avec une rotation d'axe vertical, et une force d'inertie d'entraînement négligeable..

Si le pendule possède une inertie de rotation, et est en rotation sur lui-même, on obtient la toupie, ou le gyroscope.

Comme pour le pendule plan, on peut considérer un pendule double, voire multiple.

Source

Paul Appell : traité de mécanique rationnelle, page 530 à 541

Portail de la physique

Ce document provient de « Pendule sph%C3%A9rique ».

Catégories : Mécanique classique | Pendule

Contenu soumis à la licence CC-BY-SA. Source : Article Pendule spherique de Wikipédia en français (auteurs)

Игры ⚽ Поможем написать реферат

Regardez d'autres dictionnaires:

Pendule sphérique — Sommaire 1 Présentation 2 Petites oscillations : pendule de Hooke 3 Augmentation des oscillations 4 Mise en équation utilisant l approche newtonni … Wikipédia en Français
Pendule spherique magnetique — Pendule sphérique magnétique En physique, un pendule sphérique magnétique est un pendule sphérique, soumis à un champ magnétique. Il présente la particularité d être gouverné par les mêmes équations que la toupie de Lagrange. Sommaire 1 Équations … Wikipédia en Français
Pendule sphérique magnétique — En physique, un pendule sphérique magnétique est un pendule sphérique, soumis à un champ magnétique. Il présente la particularité d être gouverné par les mêmes équations que la toupie de Lagrange. Sommaire 1 Équations du mouvement 2 Réduction au… … Wikipédia en Français
Pendule de foucault — Pour le livre d Umberto Eco, voir Le Pendule de Foucault. Un pendule de Foucault, du nom du physicien français Jean Bernard Léon Foucault, est une expérience conçue pour mettre en évidence la rotation de la Terre par rapport à un… … Wikipédia en Français
Pendule (physique) — Pour les articles homonymes, voir Pendule. Schéma montrant le comportement d un pendule simple. En physique, le pendule est un système oscillant qui, écarté de sa position d équilibr … Wikipédia en Français
Pendule simple — Schéma montrant un pendule simple. En physique, le pendule simple est une masse ponctuelle fixée à l extrémité d un fil sans masse, inextensible et sans raideur[1] et oscillant sous l effet de la pesanteur. Il s agit du modèle de pen … Wikipédia en Français
Pendule de Foucault — Pour le livre d Umberto Eco, voir Le Pendule de Foucault. Un pendule de Foucault, du nom du physicien français Jean Bernard Léon Foucault, est une expérience conçue pour mettre en évidence la rotation de la Terre par rapport à un référentiel… … Wikipédia en Français
Pendule conique — Schéma d un pendule conique Un pendule conique est un pendule simple dont on attache l extrémité du fil à un axe de rotation vertical (tige rigide entraînée par un moteur). Si l on fait démarrer lentement le moteur et qu on augmente… … Wikipédia en Français
Force Centrale — En mécanique classique du point matériel, un champ de forces est dit champ de force centrale, s il vérifie les trois conditions suivantes : Il est indépendant du temps, donc Il est dirigé (centripète ou centrifuge) en direction du centre de… … Wikipédia en Français
Force centrale — En mécanique classique du point matériel, un champ de forces est dit champ de force centrale, s il vérifie les trois conditions suivantes : Il est indépendant du temps, donc Il est dirigé (centripète ou centrifuge) en direction du centre de… … Wikipédia en Français

Mark and share
Search through all dictionaries
Translate…
Search Internet

Share the article and excerpts