Voyage relativiste

Voyage relativiste

En astronautique, un voyage relativiste est un voyage interstellaire dans lequel on essaye d'exploiter les effets relativistes de dilatation du temps pour franchir, en principe, des distances arbitrairement grandes dans un laps de temps local au vaisseau compatible avec la longueur de la vie humaine. En effet, bien qu'il soit physiquement impossible de dépasser la vitesse de la lumière, le temps local au vaisseau se ralentit (par rapport au reste de l'univers) d'autant plus que celui-ci se rapproche de la vitesse de la lumière (voir dilatation du temps et paradoxe des jumeaux). Ainsi, il serait possible que le vaisseau parcoure l'univers à une vitesse proche de la lumière pendant des centaines ou des milliers d'années, tandis que quelques années seulement passeraient à bord du vaisseau.

De plus, l'accélération continue nécessaire afin de s'approcher suffisamment de la vitesse de la lumière pour que les effets relativistes soient notables, engendrerait une gravité artificielle favorable à la vie humaine pendant les années du voyage.

Cependant, cette même accélération, longue et continue, nécessite d'immenses quantités d'énergie, même avec des procédés de rendement parfait et avec les sources d'énergie les plus efficaces aujourd'hui imaginables, ce qui rend la mise en pratique de cette idée extrêmement improbable.


Sommaire

Position du problème

Il a été proposé d'utiliser une nouvelle forme d'énergie, par exemple l'énergie nucléaire pour propulser des vaisseaux spatiaux habités au-dehors du système solaire. Le problème est clairement que la plus proche des étoiles connues (α du Centaure) se trouve à 4 années-lumière, c'est-à-dire de l'ordre de 40 000 milliards de km. Pour lancer un équipage dans un voyage d'une durée raisonnable, et ceci dans des conditions d'accélération supportables sur la longue durée, on se heurte à une difficulté insurmontable.

Cependant, sur le papier, on peut penser au fait que quand on atteint des vitesses proches de celle de la lumière, le temps s'écoule plus lentement que pour les personnes qui n'ont pas été accélérées. On peut tenter de jouer sur ce fait pour raccourcir des voyages sur des distances qui paraissent inaccessibles.

Étude d'un cas concret

Une proposition est faite dans la sous-section citée sur l'énergie nucléaire d'utiliser d'une manière ou d'une autre l'énergie nucléaire dans le but d'obtenir ce genre de vitesse, en raccourcissant ainsi le temps de voyage d'un facteur 100 par rapport aux terriens.

Le but du présent article est de calculer les conséquences d'une telle entreprise, sur les bases mêmes de la relativité restreinte utilisée pour obtenir cet effet.

On n'entrera pas dans les détails de la technique à mettre en œuvre pour la réalisation, mais on se bornera à calculer l'énergie à utiliser dans le cas le plus favorable de rendement, et la perte de masse ainsi occasionnée. On supposera par la suite le lecteur familier avec les formules fondamentales de la relativité restreinte, sinon, on lui conseillera de sauter aux conclusions.

Hypothèses de base

On se limitera à un système dont le rendement de propulsion est \scriptstyle \varepsilon < 1 en matière d'accélération pour une perte d'énergie donnée.

Si l'on considère le vaisseau de masse courante \scriptstyle M dans son système inertiel instantané, et qu'on éjecte en un temps propre élémentaire \scriptstyle d\tau une certaine quantité de matière ou de rayonnement, le vaisseau va acquérir par réaction une impulsion \scriptstyle dp opposée à celle de ce qui est émis, et donc il sera accéléré de \scriptstyle a = \displaystyle\frac{\scriptstyle dp}{\scriptstyle M d\tau}.

Il va également perdre une énergie \scriptstyle dE opposée à celle de ce qui est éjecté. Or, il reste, après la génération de l'énergie, des résidus de réaction[1], que l'on doit éliminer pour alléger le vaisseau et faciliter les accélérations ultérieures. Le mieux est de les utiliser comme masse inerte de propulsion. Comme le jet émis contient cette matière, on a strictement, dans tous les cas, \scriptstyle c\;|\;dP\;|\;<\;dE. Posons simplement \scriptstyle c\;|\;dP\;|\;=\;\varepsilon dE, où \scriptstyle \varepsilon < 1 peut être considéré comme un rendement effectif. C'est en fait la vitesse relative des éjectats par rapport au vaisseau, rapportée à celle de la lumière, qui serait le maximum. Pour une source d'énergie nucléaire, de fission ou de fusion, \scriptstyle \varepsilon pourrait être de l'ordre de 1 %, compte tenu de l'énergie dégagée et de la masse des résidus[1]. Il serait encore mille fois plus faible pour des réactions de combustion chimique.

On a alors \scriptstyle a = -\displaystyle \frac{\scriptstyle \varepsilon \;dE}{\scriptstyle M c \;d\tau}, ou puisque \scriptstyle E = Mc^2 : \scriptstyle a = - \displaystyle \frac{\scriptstyle\varepsilon c \;dM}{\scriptstyle M\;d\tau}.

Pour passer aux formules globales, et non plus différentielles, nous devons tenir compte du fait que le système inertiel du vaisseau change tout le temps. Le plus commode est d'introduire le paramètre additif \scriptstyle \varphi du groupe de Lorentz à deux dimensions d'espace-temps. Il est usuel de le normaliser en notant la vitesse non-relativiste comme \scriptstyle c\varphi, en sorte que le facteur de Lorentz \scriptstyle \gamma = \cosh\varphi et l'accélération dans le système inertiel est \scriptstyle a = \displaystyle\frac{\scriptstyle c\;d\varphi}{\scriptstyle d\tau}, ce qui donne tout de suite la proportionnalité \scriptstyle \tau = \displaystyle\frac{\scriptstyle c}{\scriptstyle a}\scriptstyle\varphi.

On arrive enfin à la relation : \displaystyle\frac{\scriptstyle c\; d\varphi}{\scriptstyle d\tau}\scriptstyle =-\displaystyle\frac{\scriptstyle\varepsilon c\; dM}{\scriptstyle M \;d\tau}, ou en simplifiant : \scriptstyle d\varphi\;=\;-\displaystyle\frac{\scriptstyle\varepsilon dM}{\scriptstyle M }.

Cette équation s'intègre par \scriptstyle M = M_0 \;e^{-\varphi/\varepsilon} = M_0\; e^{-\tau a/\varepsilon c}.

Application numérique

Le rapport moyen entre le temps terrestre \scriptstyle t et le temps propre \scriptstyle \tau visé étant de 100, très arbitrairement, pour que le temps écoulé en années dans le voyage soit celui écoulé en siècles sur terre, il faut calculer la valeur de ce rapport moyen.

Le rapport instantané \displaystyle\frac{\scriptstyle dt}{\scriptstyle d\tau} \scriptstyle =\cosh\varphi = \cosh \left(\displaystyle\frac{\scriptstyle \tau a}{\scriptstyle c}\scriptstyle \right). En intégrant sur \scriptstyle \tau, on trouve \scriptstyle t =\displaystyle \frac{\scriptstyle c}{\scriptstyle a}\scriptstyle \sinh \left(\displaystyle \frac{\scriptstyle \tau a}{\scriptstyle c}\right), d'où \displaystyle \frac{\scriptstyle t}{\scriptstyle \tau} = \displaystyle \frac{\scriptstyle c}{\scriptstyle a\; \tau} \scriptstyle \sinh \left(\tau \displaystyle \frac{\scriptstyle a}{\scriptstyle c}\scriptstyle \right) = \displaystyle \frac{\scriptstyle \sinh \varphi}{\scriptstyle \varphi}\scriptstyle = 100.

Par résolution numérique, on trouve \scriptstyle \varphi \simeq 7,284. On a donc pour l'accélération aller seulement un rapport de masses entre le départ et le changement de signe de l'accélération de \displaystyle \frac{\scriptstyle M_0}{\scriptstyle M}\scriptstyle \simeq e^{7,284/\varepsilon}. Cette dernière expression vaut 1457 dans le cas où ε = 100%, mais 2·10316 au cas où ε = 1 % !

Pour la mission complète, accélération-décération, aller-retour, il faut diviser la masse initiale 4 fois de suite par ce facteur, soit par un facteur global irréaliste de 4,5·1012 pour un rendement irréaliste de ε = 100 %, et quelque 101265 pour ε = 1 % …

La distance parcourue en accélération \scriptstyle x, en supposant une accélération avec laquelle nous sommes familiers, soit \scriptstyle g, serait donnée par \displaystyle \frac{\scriptstyle dx}{\scriptstyle d\tau}\scriptstyle = c \sinh \left(\tau \displaystyle \frac{\scriptstyle g}{\scriptstyle c}\scriptstyle \right), soit de \scriptstyle x = \displaystyle \frac{\scriptstyle c^{2}}{\scriptstyle g}\scriptstyle (\cosh \varphi - 1) = 727,4\;c^{2}/g, ou \scriptstyle 727,4\;c/g temps-lumière, soit environ 700 années-lumière, puisque \displaystyle \frac{\scriptstyle c}{\scriptstyle g}\scriptstyle \simeq \;0,97 an.

Donc, dans les conditions indiquées, on « pourrait » aller à environ 1400 années-lumière, mais il faudrait pour cela un temps propre de \scriptstyle 2 \times \tau\; = \;2 \times \displaystyle \frac{\scriptstyle c \varphi}{\scriptstyle g}\scriptstyle \; \simeq \; 2 \times 7,284 \;\simeq \;14,5 ans, aller simple, soit 29 ans au total et 29 siècles pour les terriens qui attendent le retour de la mission.

Conclusions

Les hypothèses faites sont clairement intenables. La perte en masse due à la consommation d'énergie, en supposant un rendement de 100 %, aboutit à des chiffres totalement absurdes. Le rendement de 100 % suppose des procédés d'accélération encore insoupçonnés. Au mieux, on peut envisager, avec les connaissances actuelles en physique fondamentale – et sans se préoccuper des problèmes technologiques[1] – un rendement de 1 %, ce qui ne fait que rendre le problème encore plus aigu. On pourrait penser limiter cet effet en diminuant la portée de la mission, par exemple en se limitant à un paramètre relativiste de 1 seulement, au lieu de plus de 7. Toujours en gardant une accélération égale à celle que nous supportons sur la Terre, \scriptstyle g, et un rendement de 100 %, on aboutirait alors à diviser la masse du vaisseau par un facteur \scriptstyle >e^{4} \simeq 55 pour l'ensemble de la mission. Le temps de mission serait de 4 ans à bord du vaisseau et de 4,7 ans sur Terre, mais évidemment, la portée de la mission ne serait que de 1,1 année-lumière. Avec les mêmes hypothèses, mais un rendement « réaliste » de 1 %, la perte de masse serait élevée à la puissance 100, soit déjà un facteur de 10174, pour une même distance, soit le quart de la distance à l'étoile la plus proche connue.

On pourrait néanmoins observer que, dans ces conditions, on peut se mettre en vol inertiel entre la période d'accélération et celle de décélération. Comme on a déjà atteint la vitesse respectable de tanh φ = 0,76 c, il suffit de patienter 2,9/0,76= 3,8 années terriennes, à l'aller comme au retour, pour rallonger la portée de la mission jusqu'à 4 années-lumière. C'est bien entre les deux phases accélération/décélération qu'il est le plus avantageux de procéder à ce vol inertiel, car c'est là qu'on bénéficie de la plus grande vitesse. En temps-vaisseau, cet intervalle est de 3,8/cosh φ = 2,5 années. Le temps total de la mission s'établit donc à 9 années-vaisseau et à 12,3 années terrestres. La répartition de l'accélération n'a pas d'influence sur le rapport de masses, puisque celle-ci ne dépend que de la variation totale de φ.

En attendant même la perspective de rendements convenables par rapport à l'hypothèse maximale de 100 %, on voit que le voyage utilisant la contraction relativiste du temps est loin d'être sérieusement envisageable. Seules des économies considérables sur la vitesse maximale atteinte et donc sur la vitesse moyenne, peuvent permettre d'atteindre les objectifs du voyage intersidéral. Ces économies se répercutent évidemment alors sur la durée de la mission.

Pour fixer les idées, nous donnons ci-dessous une gamme de paramètres de voyage dans le cadre ci-dessus, avec un rendement de 100 % ou de 1 % :

Valeur Rapport
de masses		 Rapport
de masses		 Temps du
vaisseau		 Temps
terrestre		 Portée de
la mission		 Vitesse
max / c
Rendement ε= 100 % ε= 1 %
φ \ Formule e4φ e400φ 4 φ 4 shφ 2 (chφ-1) th φ
1 55 10174 4 ans 4,7 ans 1,1 a.-l. 0,76
2 3000 10348 8 ans 14,5 ans 5,5 a.-l. 0,96
3 160 000 10522 12 ans 40 ans 18 a.-l. 0,995
4 9 106 10696 16 ans 109 ans 53 a.-l. 0,9993
5 5 108 10870 20 ans 297 ans 146 a.-l. 0,9999
6 2,6 1010 101044 24 ans 807 ans 401 a.-l. 0,99999
7 1,4 1012 101218 28 ans 2190 ans 1095 a.-l. 0,999998

Notes et références

  1. ↑ a, b et c Comme on le verra, les échelles de masse du vaisseau varient considérablement, et il convient aussi de prendre en compte les matériaux de démantèlement des propulseurs qui deviennent rapidement surdimensionnés. Ceci ne fait que diminuer le rendement ε.
v · d · m
Relativité
Avant Einstein Histoire de la physique · Histoire de la relativité restreinte · Michelson · Voigt · Lorentz · Mach · Poincaré · Hilbert · Expérience de Michelson-Morley · Éther
Avec Einstein Principe de relativité · Principe d'équivalence · c · Transformation de Lorentz · Espace-temps · E=mc2 · Temps · Petites expériences de pensée · Paradoxe des jumeaux · Paradoxe du train · Relativité restreinte et générale · Controverse de paternité
En physique des particules Cyclotron · Accélérateur de particules · Feynman · Électrodynamique quantique
Voir aussi : Âge d'or de la relativité générale

Wikimedia Foundation. 2010.

Contenu soumis à la licence CC-BY-SA. Source : Article Voyage relativiste de Wikipédia en français (auteurs)

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