Algèbre de Grassmann

Algèbre de Grassmann

Algèbre extérieure

Hermann Grassmann, date inconnue.

En algèbre et en analyse vectorielle, l'algèbre extérieure d'un espace vectoriel E est une algèbre graduée, notée Λ * E. Une présentation informelle de cette algèbre est donnée dans la première partie ci-dessous.

Pour simplement comprendre les notations : * désigne ici la graduation. Elle est entière et commence par 0. L'ensemble ΛkE est un espace vectoriel sur le corps K. Ses éléments sont exactement ceux de degré k. Au moins en géométrie, ils sont souvent appelés des k-multivecteurs, ou plus simplement bivecteurs pour k=2. En particulier, Λ0E = K et Λ1E = E. L'espace vectoriel Λ * E est la somme directe des ΛkE où k décrit N. Sa loi multiplicative, appelée le produit extérieur, est notée par le symbole wedge \wedge. Elle est associative, bilinéaire et alternée. On dit qu'elle est "anti-commutative" ou "commutative au sens graduée" (voir plus bas).

L'algèbre extérieure est aussi appelée algèbre de Grassmann nommée ainsi en l'honneur de Hermann Grassmann. Vers 1840, ce dernier a écrit un traité sur les "grandeurs extensives", précurseurs des multivecteurs.

L'algèbre extérieure est particulièrement utile en topologie algébrique élémentaire et surtout en géométrie différentielle et en physique mathématique. Elle permet en particulier de définir les formes différentielles et les champs de multivecteurs. En géométrie algébrique, l'algèbre extérieure intervient dans l'étude des faisceaux localement libres. Ces applications sont à peine abordées dans cet article qui se veut avant tout introductif.

Une première approche

L'algèbre extérieure peut être caractérisée comme l'algèbre la « plus simple » possédant les propriétés précédentes, ce qui s'exprime formellement à l'aide d'un problème universel. Dans un premier temps on peut se contenter d'une description par générateurs et relations.

Les éléments de la forme v_1\wedge v_2\wedge\cdots\wedge v_k avec v1, …, vk dans E sont appelés k-vecteurs. Le sous-espace de Λ(E) engendré par tous les k-vecteurs porte le nom de k-ème puissance extérieure de E et se note Λk(E). Les éléments de cet espace sont donc des combinaisons de k-vecteurs, pas forcément des k-vecteurs.

L'algèbre extérieure apparaît comme la somme directe des puissances extérieures successives :

\Lambda(E) = \bigoplus_{k=0}^{\infty} \Lambda^k E

L'indice k forme un degré compatible avec le produit extérieur : le produit d'un k-vecteur et d'un l-vecteur est un vecteur de degré inférieur à k+l. Ainsi l'algèbre extérieure a une structure d'algèbre graduée.

Les relations

\forall u \in E, \forall v \in E \qquad v\wedge v = 0 \qquad u\wedge v = - v\wedge u

ne sont vraies en général que pour des vecteurs, pas pour des k-vecteurs, ni des éléments de l'algèbre extérieure.

Une interprétation géométrique des k-vecteurs : le 2-vecteur u\wedge v représente le parallélogramme orienté de côtés u et v, le 3-vecteur u\wedge v\wedge w représente le parallélépipède orienté de côtés u, v, et w.

Base et dimension

Si E est de dimension n et de base (e1, ..., en), alors il est possible de donner une base de la k-ème puissance extérieure Λk(E), sous la forme

\{e_{i_1}\wedge e_{i_2}\wedge\cdots\wedge e_{i_k} \mid 1\le i_1 < i_2 < \cdots < i_k \le n\}

En effet, c'est un résultat général de décomposition pour les applications multilinéaires alternées. Chacune des composantes du k-vecteur sur cette base est un mineur de la matrice représentative du système de vecteurs vj sur la base ei.

La dimension de Λk(E) est le coefficient binomial {n \choose k}. Notamment, Λk(E) = {0} pour k > n.

L'algèbre extérieure est une algèbre graduée égale à la somme directe

\Lambda(E) = \Lambda^0(E)\oplus \Lambda^1(E) \oplus \Lambda^2(E) \oplus \cdots \oplus \Lambda^n(E)

(dans laquelle Λ0(E) = K et Λ1(E) = E), et sa dimension est donc 2n.

Définitions formelles

L'algèbre Λ * E est l'algèbre graduée la plus générale contenant E, avec un produit ayant la propriété d'alternance. Il est naturel de voir dans ce problème une variante de l'introduction de l'algèbre tensorielle T(E), et d'obtenir la propriété d'alternance par un quotient adapté. Soit donc I l'idéal bilatère de T(E) engendré par les éléments de la forme v \otimes w+w\otimes v pour v et w appartenant à E. L'espace \bigwedge E est défini comme le quotient

\bigwedge E = T(E)/I.



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