- Théorème de Bonnet-Schoenberg-Myers
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En géométrie riemannienne, le théorème de Bonnet-Schoenberg-Myers (de) montre comment des contraintes locales sur une métrique riemannienne imposent des conditions globales sur la géométrie de la variété. Sa démonstration repose sur une utilisation classique de la formule de la variation seconde.
Théorème (Bonnet, 1935) — Si une variété riemannienne complète a une courbure sectionnelle minorée par une constante strictement positive δ, alors son diamètre est borné par :
En particulier, M est compacte.
Démonstrations- Raisonnons par l'absurde. Soient p et q deux points de M avec . Soit une géodésique d'origine γ(0) = p et d'extrémité γ(L) = q. Prenons v un vecteur dans TpM, orthogonal à γ'(0). Introduisons le champ de vecteurs parallèle Z le long de γ d'origine Z(0) = v. Posons :
- Un calcul élémentaire donne :
- Soit {cs} une variation de courbes d'origine p et d'extrémité q avec c0 = γ et . La formule de la variation seconde, appliquée au champ de vecteurs Y, donne alors :
- Ceci est absurde lorsque γ est la géodésique minimisante dont l'existence est garantie par l'hypothèse de complétude de la variété riemannienne.
Le cas d'égalité a été étudié (Shiu Yuen Cheng, 1975) :
- Sous les notations précédentes, si le diamètre de M est égal à , alors (M,g) est isométrique à la sphère euclidienne de rayon .
Myers a amélioré en 1941 le théorème de Bonnet en démontrant le même résultat sous l'hypothèse plus faible que la courbure de Ricci est minorée par (n − 1)δ, où n est la dimension de la variété.
Le théorème de Bonnet-Myers a le corollaire suivant :
- Le groupe fondamental d'une variété riemannienne compacte de courbure strictement positive est fini.
Référence
(en) Marcel Berger, A Panoramic View of Riemannian Geometry [détail des éditions], p. 243-246
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- Raisonnons par l'absurde. Soient p et q deux points de M avec . Soit une géodésique d'origine γ(0) = p et d'extrémité γ(L) = q. Prenons v un vecteur dans TpM, orthogonal à γ'(0). Introduisons le champ de vecteurs parallèle Z le long de γ d'origine Z(0) = v. Posons :
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