Adaptation d'impédance

Adaptation d'impédance

Adaptation d'impédances

Page d'aide sur l'homonymie Pour les articles homonymes, voir Adaptation.

Est traité ici le sujet concernant les impédances électriques : pour les impédances mécaniques ou motionnelles, voir ces termes.

L’adaptation d'impédances est une technique en électricité permettant d'optimiser le transfert d'une puissance électrique entre un émetteur (source) et un récepteur électrique (charge)[1] :

  • Dans le cas de quadripôles en cascade, l'impédance du récepteur doit être très grande par rapport à celle de l'émetteur. Le rendement est ainsi optimisé lors qu'on a une désadaptation maximale.
  • La théorie de la puissance maximum détermine que l'impédance de la charge doit être le complexe conjugué de l'impédance du générateur.
  • En présence d'une ligne de transmission, l'impédance du récepteur doit être égale à l'impédance caractéristique de celle-ci pour éviter les réflexions. (voir plus loin)

Sommaire

Histoire

Le principe de maximisation du transfert de puissance électrique a été évoqué par Moritz von Jacobi en 1837–1839. Ce principe a été à ses débuts mal interprété, en déduisant qu'un moteur électrique alimenté par une batterie ne pourrait être plus efficace que 50 %, car l'énergie perdue dans la batterie serait au moins aussi importante que celle délivrée au moteur[2]. En 1880, cette interprétation est contestée par Edison et son collègue Francis Robin Upton, qui réalisent que le rendement maximal est différent du transfert de puissance maximale. Pour atteindre le rendement maximal, la résistance de la source (batterie ou dynamo) devrait être minimale. Avec ce constat, ils obtiennent une efficacité de 90 %, et prouvent que le moteur électrique peut être une alternative aux machines thermiques.

L'adaptation d'impédance des lignes de transmission est quant à elle issue de l'industrie téléphonique, pour réduire les échos dans les fréquences audibles. La compagnie Bell semble avoir été à l'origine des études d'adaptation d'impédance. L'autotransformateur à impédance adaptée a été inventé par Emil Berliner[3] et breveté le 4 juin 1877 en tant que système Bell-Berliner[4].

Les travaux de Oliver Heaviside, mis en application par Mihajlo Pupin vers 1896, sur l'utilisation de bobines de charge pour adapter les longues lignes de transmission ont réellement lancé les études sur les adaptations d'impédance.

Optimisation du rendement

Circuit électrique

La puissance transférée entre une source électrique et une charge électrique dépend de la tension de la source et des impédances d'aussi bien la source que la charge. Le rendement électrique du système s'écrit :

\eta = {R_\mathrm{L} \over {R_\mathrm{L} + R_\mathrm{s} } } = { 1 \over { 1 + { R_\mathrm{s} \over R_\mathrm{L} } } }

On peut considérer 3 cas remarquables :

  • Si RL = Rs, alors η = 0.5.
  • Si RL > > Rs, alors η = 1.
  • Si RL < < Rs, alors η = 0.

Le rendement sera donc optimisé si l'impédance de la charge est très grande par rapport à celle de la source, donc désadaptée.

L'adaptation entre quadripôles électriques n'est donc pas toujours désirée. Par exemple, de nombreux quadripôles nécessitent d'être chargés par une résistance grande par rapport à leur résistance de sortie. C'est le cas de filtres avec amplificateurs opérationnels. C'est aussi le cas de filtres LC, pour lesquels les réjections hors bandes sont justement dues au fait qu'il n'y a pas d'adaptation sur les fréquences hors bande passante. C'est aussi le cas en distribution d'énergie électrique...

L'adaptation sera recherchée lorsqu'on veut maximiser le gain ou conserver les caractéristiques d'un quadripôle, si le constructeur a caractérisé ce dernier sous condition d'adaptation.

Optimisation du transfert d'énergie (Théorie de la puissance maximale)

Source de puissance à gauche et charge à droite.

Pour maximiser la puissance transférée il faut adapter les impédances. Pour réaliser cette adaptation, on commence par compenser la partie réactive de l'impédance de la source. Il faut, pour cela que :

X_{ch}=-X_s\,.

Puis, il faut que la partie résistive \scriptstyle{R_{ch}} de l'impédance de la charge soit égale à la partie résistive de l'impédance de la source :

R_{ch}=R_s\,.

En langage mathématique, les deux impédances sont conjuguées. Dans ce cas, la puissance dissipée dans la résistance de charge est :

P_{max}={V^2\over 4R_s}

Il faut remarquer que la même puissance est alors dissipée dans la résistance de la source.


démonstration

En notation complexe, le module du courant | I | parcourant le circuit est :

|I| = { |V| \over |Z_\mathrm{S} + Z_\mathrm{ch}| }

Avec ZS = RS + jXS
Zch = Rch + jXch

La puissance moyenne dissipée par la charge s'écrit :

P_\mathrm{ch} = I_\mathrm{rms}^2 R_\mathrm{ch} = {1 \over 2} |I|^2 R_\mathrm{ch} = {1 \over 2} {{\left( {|V_\mathrm{S}| \over {|Z_\mathrm{S} + Z_\mathrm{ch}|}} \right)}^2} R_\mathrm{ch} = {1 \over 2}{{|V_\mathrm{S}|^2 R_\mathrm{ch}}\over{(R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch})^2 + (X_\mathrm{S} + X_\mathrm{ch})^2}}

On peut calculer les valeurs de Rch et Xch (avec VS, RS, et XS fixés) pour lesquelles l'expression est un maximum, c’est-à-dire lorsque

\frac{R_\mathrm{ch}}{(R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch})^2 + (X_\mathrm{S} + X_\mathrm{ch})^2}

est maximal. Le terme des réactances peut facilement être minimisé :

XL = − Xch

L'équation se simplifie en :

P_\mathrm{ch} = {1 \over 2}{{|V_\mathrm{S}|^2 R_\mathrm{ch}}\over{(R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch})^2}} = {{V^2} \over {R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch} + 2R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch}}}

Nous pouvons calculer la valeur de Rch pour laquelle le dénominateur

R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch} + 2R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch}

est minimal.

{d\over{dR_\mathrm{ch}}} \left( {R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch} + 2R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch}} \right) = -R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch}^2+1 = 0
{R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch}^2} = 1

ou

RS = Rch

car les résistances sont positives. La seconde dérivation

{{d^2} \over {dR_\mathrm{ch}^2}} \left( {R_\mathrm{S}^2 / R_\mathrm{ch} + 2 R_\mathrm{S} + R_\mathrm{ch}} \right) = {2 R_\mathrm{S}^2} / {R_\mathrm{ch}^3}

est positive pour des valeurs de RS et Rch positives, donc le dénominateur a un minimum, et Pch est un maximum, lorsque

RS = Rch

En conclusion on a

  • Rch = RS
  • Xch = − XS

qui peuvent être écrits comme complexes conjugués :

Z_\mathrm{S} = Z_\mathrm{ch}^*
En vert : puissance transférée à la charge Pch/Pmax.
En rouge : rendement η du système

Dans la figure de droite nous avons représenté la puissance relative transférée à la charge en fonction de la résistance de charge. Notez que les deux grandeurs sont exprimées de façon relative. La puissance par rapport à la puissance maximale et la résistance de charge par rapport à la résistance de la source.

Remarquez que le maximum n'est pas très critique. Quand les résistances sont désadaptées d'un facteur 2, la puissance transférée est encore à 89 % du maximum possible.


Adaptation des lignes de transmission en transmission du signal

Le problème général consiste à transmettre un signal depuis une source jusqu'à une charge (ou récepteur) distante de cette source. Le problème est résolu par l'utilisation d'une ligne de transmission entre cette charge et cette source. La source et la charge présentent en général une résistance interne R ( généralement R = 50 ohms pour les signaux RF, et R = 600 ohms pour les signaux audio...).

Le principe fondamental est le suivant : En connectant sur la charge de résistance R , une ligne de transmission d'impédance caractéristique R, on retrouvera à l'autre extrémité de la ligne la même résistance R. Autrement dit, la source et la charge de résistance R seront « adaptées » si la ligne qui les relie possède une impédance caractéristique de même valeur. L'adaptation sera conservée quelle que soit la longueur de la ligne.

Par contre, si la charge présente une résistance différente de l'impédance caractéristique de la ligne, on aura des phénomènes d'ondes stationnaires. On observera alors les phénomènes suivants :

- Les tensions et courants ne sont plus constants le long de la ligne : on a des « ondes stationnaires », ce qui induit plus de pertes dans la ligne.

- Une partie de l'énergie n'est plus absorbée par la charge : on a une perte de la puissance transmise à la charge.

- Si la longueur de la ligne n'est pas très petite par rapport à la longueur d'onde, la source ne verra plus une résistance fixe R , mais une impédance dépendant de la fréquence et de la longueur de la ligne. La courbe de réponse en fréquence de la ligne sera alors perturbée, ce qui peut être grave en téléphonie ou en transmission de données.

On peut quantifier ces perturbations par le rapport d'onde stationnaire (ROS, ou SWR/VSWR pour Voltage Standing Wave Ratio) :

\mathrm{ROS} = \frac{V_\mathrm{max}}{V_\mathrm{min}} = \frac{V_i + V_r}{V_i - V_r}

avec Vi l'amplitude de l'onde incidente
Vr l'amplitude de l'onde réfléchie

On trouve aussi d'autres indicateurs : le Taux d'Onde Stationnaire

\mathrm{TOS} = 100*\frac{V_\mathrm{r}}{V_\mathrm{i}}

le Return Loss

Return Loss = 10*log \frac{P_\mathrm{i}}{P_\mathrm{r}} = -20*log \frac{E_\mathrm{r}}{E_\mathrm{i}} = -20*log \frac{ROS - 1}{ROS + 1} = -20*log \rho

avec \rho = \frac{V_\mathrm{r}}{V_\mathrm{i}}

La mesure du ROS indique la désadaptation entre charge et ligne , et la perte de puissance associée.

À titre de données pratiques : Si une ligne d'impédance caractéristique 50 ohms est chargée par 100 ohms ou par 25 ohms, le ROS sera égal à 2, et le taux d'énergie réfléchie par la charge sera de 11 %.

Si la même ligne est chargée par 150 ohms ou par 16,6 ohms, le ROS sera de 3 et le taux d'énergie réfléchie par la charge sera de 25 %.

L'abaque de Smith permet de trouver l'impédance à l'extrémité d'une ligne de longueur donnée, chargée à l'autre extrémité par une impédance quelconque donnée.

Il est toutefois à remarquer que si la ligne qui alimente la charge dispose d'un dispositif d'adaptation d'impédance entre la source et l'entrée de la ligne, l'énergie réfléchie par la charge désadaptée est renvoyée en phase avec l'énergie incidente et n'est donc pas perdue, aux pertes en ligne près. Il finit par s'installer un régime d'ondes stationnaires tel que la ligne transporte une énergie incidente supérieure à l'énergie débitée par la source mais compensée par l'énergie réfléchie par la charge. Au total la charge utilise bien toute l'énergie de la source mais pas plus. Ceci implique que le dispositif de couplage au début de la ligne ne modifie pas le ROS en ligne ni à la charge. En cas de pertes en ligne, en parcourant celle-ci de la charge vers la source, le ROS s'améliore et si la ligne est très longue il peut même arriver à 1:1. Dans l'abaque de Smith, le parcours se visualise par une spirale qui tend vers le centre. En absence de pertes la spirale devient un cercle centré.

Exemples pratiques particuliers

Amplificateur connecté à une ligne de transmission

Dans le cas d'un émetteur radio relié à une antenne par un câble, le rendement maximum doit être obtenu, et la résistance interne de l'émetteur doit être la plus faible possible. Un amplificateur de puissance RF est ainsi conçu pour fournir sa puissance nominale sur une charge résistive standard (en général 50 ohms) mais sa résistance interne peut être beaucoup plus faible (5 à 10 ohms par exemple). La charge présente par ailleurs une impédance quelconque et est reliée par une ligne de transmission d'impédance standard. Le système d'adaptation doit dans ce cas remplir trois critères :

  • minimiser les ondes stationnaires dans la ligne, qui augmentent les pertes
  • présenter l'impédance nominale à l'amplificateur.

Un quadripôle réactif placé entre ligne et antenne, appelé adaptateur d'antenne, remplit ces trois critères. Mais d'autres variantes sont possibles :

  • Si la ligne est courte ou à faibles pertes, le quadripôle d'adaptation peut être entre ligne et amplificateur.
  • Si l'adaptation est à une seule fréquence, une ligne de longueur et d'impédance choisie peut également remplir ce rôle.

Antenne de réception très courte devant le quart d'onde

Dans ce cas, l'adaptation est simplement impossible. Par exemple, la résistance interne d'une antenne de voiture en grandes ondes et en ondes moyennes est très faible (quelques milliohms). Il est impossible d'adapter le récepteur à l'antenne. L'antenne est reliée par une ligne courte directement sur l'étage d'entrée à haute impédance du récepteur.

Antenne d'émission fluctuante

C'est le cas commun des émetteurs des téléphones portables. Comme l'impédance de l'antenne change suivant la position de la tête et les mains de l'utilisateur, l'adaptation dans toutes les circonstances est impossible, l'adaptation est alors simplement une compensation moyenne, permettant un fonctionnement satisfaisant.

Adaptation par réseau LC

Un réseau LC est généralement utilisé pour obtenir une courbe de réponse en fréquence donnée. Mais il est également utilisé pour adapter la charge à la source, par exemple entre deux étages d'amplification radiofréquence. Les fréquences transmises sans atténuation sont celles pour lesquelles l'adaptation entre la source et la charge est réalisée. Par contre, l'adaptation n'aura pas lieu d'être pour les fréquences que l'on ne veut pas transmettre. Les fréquences non transmises seront réfléchies par le filtre (sauf si celui-ci possède un système de dissipation des signaux hors bande).

Le problème de l'adaptation à l'aide de composants L ou C ou de lignes, peut être traité par la méthode de l'abaque de Smith, pour les coefficients de surtension faibles ou moyens. Pour les coefficients de surtension élevés (filtres sélectifs) on peut faire appel aux formules de transformations d'impédances. Il existe des réseaux LC types que l'on utilisera suivant la fonction à réaliser, par exemple :

Circuit LC série/parallèle (circuit en L) : Adaptation d'une résistance élevée à une résistance faible, et filtre de bande.

Circuit LC en pi : Adaptation de résistances moyennes ou élevées, filtrage passe-bas ou passe-haut.

Circuit LC en T : Adaptation de résistances faibles ou moyennes, filtrage passe-haut ou passe-bas.

Distribution d'énergie

Un exemple caricatural est celui de la production et distribution de puissance électrique. Si les générateurs de l’EDF étaient adaptés au réseau, la moitié de la puissance générée par l’EDF ne servirait qu'à chauffer les générateurs... et à les faire fondre. De même, si votre lampe de chevet était adaptée à la prise électrique, elle consommerait la moitié de la puissance générée par l’EDF.

Distribution de signaux vidéo

Dans le cas de distribution de signaux amplifiés, le critère principal est la distorsion minimale, en particulier due aux échos de désadaptation. L'adaptation des lignes aux deux extrémités est primordiale, plus que le transfert d'énergie, le principe est alors d'utiliser des sources et des récepteurs d'impédance précisément égale à celle des lignes.

Dans le cas, par exemple, de distribution de vidéo (en studios et régies), la source est d'impédance 75 ohms, ainsi que le coaxial, et chaque utilisateur branché sur la ligne (moniteur, scope, modulateur...) est en haute impédance, et une résistance de 75 ohms ferme la ligne principale. La source « voit » donc toujours 75 ohms.

Distribution de signaux TV collectifs

Pour ces fréquences VHF et UHF, on dispose de « répartitteurs » ou « coupleurs » qui présentent une résistance constante à la source des signaux, quel que soit le nombre de récepteurs connectés en sortie. Les distributeurs actifs réalisent cette condition grâce à une amplification du signal. Les distributeurs passifs réalisent grossièrement cette condition par l'utilisation de résistances, et au prix d'une atténuation du signal.

Couplage de plusieurs antennes UHF ou VHF

Le problème consiste ici à mettre en parallèle deux antennes de résistance 50 ohms, et de retrouver une résistance de 50 ohms après couplage. Pour cela, on alimente tout d'abord chaque antenne par une longueur identique de câble 50 ohms. Si on mettait ensuite simplement en parallèle les deux câbles, on obtiendrait une résistance de 25 ohms, ce qui poserait problème. Pour résoudre ce problème, on utilise un coupleur en « té », qui joue le rôle de transformateur d'impédance. Des fabricants proposent de tels T, qui sont définis par leur bande passante et par les puissances admissibles.

Conclusion

Dans certains domaines, l'adaptation d'impédance est indispensable, par exemple dans certains systèmes de transmission de l'information ou de transmission radioélectrique. Ce sont généralement les systèmes mettant en jeu les lignes de transmission. Cependant, dans d'autres cas, l'adaptation d'impédance peut être inutile ou nuisible. La raison est que, comme indiqué plus haut, quand les impédances sont adaptées, la puissance dissipée dans la charge est égale à la puissance dissipée dans la résistance interne de la source. L'adaptation donne un rendement énergétique maximal de 50 %. Si l'on veut un bon rendement énergétique il faut que l'impédance de la source soit négligeable par rapport à celle de la charge.

Notes

Voir aussi

Électromagnétisme • Électricité • Électronique • Électrotechnique • Électrochimie • Automatique • Traitement du signal
Électrostatique : Champ électrique • Charge électrique • Loi de Coulomb • Potentiel électrique
Magnétostatique : Champ magnétique • Moment magnétique • Loi de Biot et Savart
Électrocinétique : Champ électromagnétique • Courant de déplacement • Courant électrique • Ampère • Équations de Maxwell • Force électromotrice • Force de Lorentz • Induction électromagnétique • Loi de Lenz-Faraday • Rayonnement électromagnétique
Magnétisme : Diamagnétisme • Paramagnétisme • Superparamagnétisme • Ferromagnétisme • Antiferromagnétisme • Ferrimagnétisme • Loi de Curie • Domaine de Weiss • Susceptibilité magnétique • Perméabilité magnétique
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