Théorie de jauge

Théorie de jauge
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En physique théorique, une théorie de jauge est une théorie des champs basée sur un groupe de symétrie locale, appelé groupe de jauge, définissant une « invariance de jauge ». Le prototype le plus simple de théorie de jauge est l'électrodynamique classique de Maxwell.

L'expression « invariance de jauge » a été introduite en 1918 par le mathématicien Hermann Weyl.

Sommaire

Description mathématique

On considère un espace-temps classique modélisé par une variété différentielle lorentzienne à quatre dimensions, pas nécessairement courbe.

Champs de jauge et espaces fibrés

Les théories de champs de jauge dans l'espace-temps utilisent la notion d'espace fibré différentiel. Il s'agit encore d'une variété différentielle, mais de dimension plus grande que celle de l'espace-temps, qui joue ici le rôle d'espace de base du fibré.

On considère plus précisément un fibré principal, dont la fibre s'identifie au groupe de structure qui est un groupe de Lie précisant la symétrie de la théorie, appelée « invariance de jauge ».

Un champ de jauge A y apparaît comme une connexion, et la forme de Yang-Mills associée F = dA comme la courbure associée à cette connexion.

Quelques groupes de Lie

Principaux groupes de Lie

  • O(n) est le groupe orthogonal sur \mathbb{R} d'ordre n, i.e. le groupe multiplicatif des matrices n × n réelles orthogonales (vérifiant tMM = In).
  • SO(n) est le groupe spécial orthogonal sur \mathbb{R} d'ordre n, i.e. le groupe multiplicatif des matrices n × n réelles orthogonales et de déterminant égal à 1 (tMM = In et det M = 1).
  • U(n) est le groupe unitaire sur \mathbb{C} d'ordre n, i.e. le groupe multiplicatif des matrices n × n complexes unitaires (vérifiant M*M = In).
  • SU(n) est le groupe spécial unitaire sur \mathbb{C} d'ordre n, i.e. le groupe multiplicatif des matrices n × n complexes unitaires et de déterminant égal à 1 (M*M = In et det M = 1).

Cas particuliers

  • O(1) = {1, -1}
  • SO(1) = {1}.
  • U(1) = SU(1) est le cercle unité complexe. Il est égal à \exp(i\mathbb{R})
  • SO(2) est isomorphe à U(1) : c'est l'ensemble des rotations du plan laissant 0 invariant.
  • SO(3) est l'ensemble des rotations de l'espace à 3 dimensions.

Exemples physiques

Ont été démontrées pertinentes pour le monde réel :

  • la théorie de jauge classique U(1), qui s'identifie à la théorie électromagnétique de Maxwell. C'est une théorie abélienne, qui admet des extensions non-abéliennes intéressantes appelées théories de Yang-Mills, basées sur les groupes non-abéliens SU(n).

Voir aussi

Bibliographie

Bibliothèque virtuelle

Bertrand Delamotte, Un soupçon de théorie des groupes : groupe des rotations et groupe de Poincaré, cours d'introduction pour physiciens (prolégomènes à un cours de théorie quantique des champs) donné en 1995 par Bertrand Delamotte (Laboratoire de Physique Théorique et Hautes Energies, Université Paris 7) au D.E.A. "Champs, Particules, Matières" , 127 pages

Aspects historiques

  • (en) John D. Jackson et L. B. Okun, « Historical roots of gauge invariance », dans Review of Modern Physics 73 (2001), 663-680, texte intégral sur arXiv:hep-ph/0012061
  • (en) Lochlainn O'Raifeartaigh, The Dawning of Gauge Theory, Princeton University Press, 1997 (ISBN 0-691-02977-6)
  • (en) Tian Yu Cao, Conceptual Developpments of 20th Century Field Theories, Cambridge University Press, 1997 (ISBN 0-521-63420-2)

Ouvrage d'introduction à la théorie quantique des champs

Michel Le Bellac, Des phénomènes critiques aux champs de jauge - Une introduction aux méthodes et aux applications de la théorie quantique des champs, InterEditions/Éditions du CNRS, 1988 (ISBN 2-86883-359-4), réédité par E.D.P. Sciences

Ouvrages de mathématiques pour physiciens théoriciens

Ouvrages de physique pour mathématiciens

Notes et références



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