Réflexion partielle

Coefficients de Fresnel

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Les coefficients de Fresnel, introduits par Augustin Jean Fresnel (1788-1827), interviennent dans la description du phénomène de réflexion-réfraction des ondes électromagnétiques à l'interface entre deux milieux, dont l'indice de réfraction est différent. Ils expriment les liens entre les amplitudes des ondes réfléchies et transmises par rapport à l'amplitude de l'onde incidente.

Pour cela on introduit le coefficient de réflexion en amplitude r et le coefficient de transmission en amplitude t du champ électrique tels que :

$r = \frac{E_{r}}{E_{i}} \ \ \ et \ \ \ t = \frac{E_{t}}{E_{i}}$

où E_i, E_r et E_t sont les amplitudes associées respectivement au champ électrique incident, réfléchi et transmis (réfracté).

Schéma le la réflexion-transmission d'une onde plane à lors d'un saut d'indice

En général, ces coefficients dépendent:

des constantes diélectriques des milieux d'entrée et de sortie, respectivement ε₁ et ε₂
de la fréquence f de l'onde incidence
des angles d'incidence θ_i=θ₁ et de réfraction-transmission θ_t=θ₂,
de la polarisation des ondes. Ce qui amène à une polarisation éventuelle d'une onde initialement non polarisée.

Ils sont obtenus en considérant les relations de continuité à l'interface des composantes tangentielles des champs électriques et magnétiques associés à l'onde.

Sommaire

1 Calculs des coefficients dans un cas usuel
2 Différence entre les milieux diélectriques et métalliques
3 Remarques diverses
4 Voir aussi

Calculs des coefficients dans un cas usuel

Considérons 2 milieux, d'indices de réfraction différents, séparés par une interface plane. L'onde incidente est une onde plane, de vecteur d'onde $\vec{k}$ , et de pulsation ω.

Les coefficients de Fresnel dépendent de la polarisation du champ électromagnétique, on considère en général 2 cas:

Transverse électrique (TE): le champ électrique incident est polarisé perpendiculairement au plan d'incidence, le champ magnétique est contenu dans le plan d'incidence.
Transverse magnétique (TM): le champ magnétique incident est polarisé perpendiculairement au plan d'incidence, le champ électrique est contenu dans le plan d'incidence.

Hypothèses de travail

Les coefficients de Fresnel calculés ici ne sont valables que sous les hypothèses suivantes sur les milieux :

Ils sont non magnétiques.
Ils sont linéaires, homogènes et isotropes.

On rajoute aussi une hypothèse de calcul à savoir l'hypothèse harmonique qui consiste à considérer les grandeurs électromagnétiques à une fréquence particulière, et à les noter comme les parties réelles de grandeurs complexes. Ceci simplifie les calculs et permet aussi de déduire des équations de manière esthétique des phénomènes électromagnétiques comme l'absorption, le déphasage de l'onde, les ondes évanescentes...

Cas des ondes transverses électriques

Champ électrique polarisé perpendiculairement au plan d'incidence

Considérons une onde plane électromagnétique :

$\vec{E} \ = \ E \exp{i(\vec{k}.\vec{r}-\omega.t)} \ \vec{e}_{y}$ où E représente l'amplitude complexe

$\vec{H} \ = \ \frac{1}{i\omega\mu} (\vec{k}\times\vec{E})$

Dans le cas où le champ électrique incident est polarisé perpendiculairement au plan d'incidence, la composante tangentielle du champ électrique et magnétique sont continues:

$E_i + E_r \ = \ E_t \Rightarrow 1 + r_{TE} \ = \ t_{TE}$

$k_{iz} \ (1 - r_{TE}) \ = \ k_{tz} \ t_{TE}$

Les coefficients de transmission et de réflexion s'écrivent alors :

$r_{TE} \ = \ \frac{k_{iz}-k_{tz}}{k_{iz}+k_{tz}} \ , \ t_{TE}=\frac{2k_{iz}}{k_{iz}+k_{tz}}$

En introduisant, pour chaque milieu, la relation de dispersion $k = \frac{\omega}{c} \, n$ , on obtient les coefficients de Fresnel en fonction des caractéristiques de l'incidence (n₁,θ₁) et de la réfraction (n₂,θ₂) :

$r_{TE} \ = \ \frac{n_{1} \cos \theta_{1} - n_{2} \cos \theta_{2}}{n_{1} \cos \theta_{1} + n_{2} \cos \theta_{2}} \ , \ t_{TE} \ = \ \frac{2n_{1} \cos \theta_{1}}{n_{1} \cos \theta_{1} + n_{2} \cos \theta_{2}}$

Discussion : les indices de réfraction étant complexes, la polarisation de l'onde transmise et réfléchie peut être modifiée par rapport à l'onde incidente. Même dans le cas où ces indices seraient réels, dans le cas $n_{2} \ > \ n_{1}$ , il se peut que le coefficient de réflexion devienne négatif, l'onde réfléchie est alors déphasée de 180° par rapport à l'onde incidente (voir figure).
La seule façon d'annuler le coefficient de réflexion est, en tenant compte des Lois de Snell-Descartes, d'avoir $n 1 = n 2$ . Par conséquent, une onde polarisée transverse électrique subit une réflexion dès qu'elle passe dans un milieu d'indice optique différent, ce qui n'est pas le cas d'une onde transverse magnétique (existence d'un Angle de Brewster).

Cas des ondes transverses magnétiques

Champ magnétique polarisé perpendiculairement au plan d'incidence

$r_{TM} \ = \ \frac{\varepsilon_{2} k_{iz} - \varepsilon_{1} k_{tz}}{\varepsilon_{2}k_{iz}+\varepsilon_{1}k_{tz}} \ , \ t_{TM} \ = \ \frac{2\varepsilon_{2} k_{iz}}{\varepsilon_{2}k_{iz}+\varepsilon_{1}k_{tz}}$

En introduisant, pour chaque milieu, la relation de dispersion $k = \frac{\omega}{c} \, n$ , on obtient les coefficients de Fresnel en fonction des caractéristique de l'incidence (n₁,θ₁) et de la réfraction (n₂,θ₂) :

$r_{TM} \ = \ \frac{n_{2} \cos \theta_{1} - n_{1} \cos \theta_{2}}{n_{2} \cos \theta_{1} + n_{1} \cos \theta_{2}} \ , \ t_{TM} \ = \ \frac{2n_{2} \cos \theta_{1}}{n_{2} \cos \theta_{1} + n_{1} \cos \theta_{2}}$

Remarque : suivant les ouvrages, les signes des coefficients de Fresnel diffèrent. Ceci provient des orientations arbitraires faites au départ. Par exemple, orienter sur la figure H_r vers l’avant, revient à remplacer, pour le calcul de r, E_r par -E_r ce qui changera le signe du coefficient. Dans le calcul de filtres interférentiels, on tiendra compte des coefficients de Fresnel pour calculer le déphasage à la réflexion entre les couches du filtre.

Discussion : le cas TM est remarquable à deux titres :

le coefficient de réflexion peut devenir nul pour un angle d'incidence, dit angle de Brewster;
dans certaines situations (interface métal-air), le dénominateur du coefficient de réflexion TM peut devenir nul (le coefficient devient infini !). On obtient alors une onde réfléchie et une onde transmise sans onde incidente : l'étude du dénominateur précise alors les conditions de réalisation, les composantes des vecteurs d'ondes sont alors imaginaires. Le processus emploie donc les ondes évanescentes, et provoque l'apparition des plasmons de surface.

Différence entre les milieux diélectriques et métalliques

Les coefficients de Fresnel devraient être différents pour des diélectriques et des métalliques, puisque la présence ou non de courants et de charges libres dans les milieux n'implique pas les mêmes relations de passage, donc les mêmes coefficients de Fresnel. Cependant dans le cas de beaucoup de métaux dit "ohmiques" (décrit par une conductivité σ), il est possible de remplacer un métal ohmique homogène (ε, μ₀, σ) par un diélectrique homogène de permittivité $\varepsilon_{eff} = \varepsilon - \frac{i \sigma}{\omega}$ . Par cette description équivalente métal-diélectrique en régime harmonique, on peut considérer les mêmes expressions pour les coefficients de Fresnel, que ce soit un diélectrique ou un métal ohmique. Dans ce cas c'est l'expression de la permittivité qui change.

Remarques diverses

On remarquera que le coefficient de transmission du milieu 1 vers le milieu 2 est différent du coefficient de transmission du milieu 2 vers le milieu 1 (en incidence normale, leur rapport est égal au rapport des indices). De même pour le coefficient de réflexion (cette fois, c'est le signe qui change).
D'une façon générale, les coefficients de Fresnel, définis sur l'interface entre deux milieux, interviennent dans l'évaluation du comportement optique des multicouches optiques, du plus simple d'entre eux, la lame à face parallèle, aux plus complexes : couches anti-reflets, filtres interférentiels ou cristaux photoniques. Les coefficients de réflexion et de transmission de ces ensembles font intervenir, outre les coefficients propres à chaque interface, le chemin optique dans chacune des couches.

Voir aussi

Liens externes

Un site intéressant sur les coefficients de Fresnel

Ouvrages de référence

José-Philippe Pérez, Optique : Fondements et applications, [détail des éditions]
R. Petit, Ondes électromagnétiques en radioélectricité et en optique, Masson, 1993 (ISBN 2-225-81571-2)
John David Jackson, Électrodynamique classique [« trad. de (en)Classical Electrodynamics »]
(en) M. H. Choudhury, Electromagnetism, John Wiley & Sons, Inc., 1989 (ISBN 0-470-21479-1)
(en) D. R. Frankl, Electromagnetic theory, Prentice-Hall, Inc., 1986 (ISBN 0-13-249095-1)
(en) R. D. Stuart, Electromagnetic field theory, Addison-Wesley publishing company, Inc., 1965
(en) A. Ishimaru, Electromagnetic wave propagation, radiation, and scattering, Prentice-Hall, Inc., 1991 (ISBN 0-13-249053-6)

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