Distance interréticulaire

Distance interréticulaire

Un cristal contient une infinité de plans dans lesquels les atomes (ou les nœuds du réseau) sont arrangés périodiquement : ce sont les plans réticulaires, définis par leurs indices de Miller (hkl). Pour h, k et l donnés, il existe une infinité de plans parallèles entre eux et regroupés en une famille de plans réticulaires. La distance interréticulaire dhkl est la plus courte distance entre deux plans de la famille {hkl}.

L'ensemble des distances interréticulaires d'un cristal est directement mesurable par diffraction (de rayons X par exemple) grâce à la loi de Bragg et permet d'identifier le cristal en question par comparaison avec les banques de données existantes (Voir l'article Powder diffraction file).

Calcul de la distance interréticulaire

La distance interréticulaire dhkl est donnée par :

d_{hkl} = \frac1{\|\vec H\|} = \frac1{\sqrt{\vec H^T.G_r.\vec H}}

où :


Dans le cas général triclinique, le tenseur métrique réciproque s'écrit :

G_r = \begin{bmatrix} a_r^2 & a_rb_r\cos{\gamma_r} & a_rc_r\cos{\beta_r} \\ a_rb_r\cos{\gamma_r} & b_r^2 & b_rc_r\cos{\alpha_r} \\ a_rc_r\cos{\beta_r} & b_rc_r\cos{\alpha_r} & c_r^2 \end{bmatrix} \ = G^{-1}

où ar, br, cr, αr, βr et γr sont les paramètres de maille du réseau réciproque et G est le tenseur métrique du réseau direct. αr, βr et γr sont les angles entre les directions portées par les vecteurs br et cr ; cr et ar ; ar et br respectivement.


On obtient ainsi :

d_{hkl} = \frac1{\sqrt{h^2a_r^2+k^2b_r^2+l^2c_r^2+2hka_rb_r\cos{\gamma_r}+2hla_rc_r\cos{\beta_r}+2klb_rc_r\cos{\alpha_r}}}

exprimé en fonction des paramètres de maille du réseau réciproque, ou

d_{hkl} = \sqrt{\frac{1-cos^2{\alpha}-cos^2{\beta}-cos^2{\gamma}+2cos{\alpha}.cos{\beta}.cos{\gamma}}{\frac{h^2}{a^2}sin^2{\alpha}+\frac{k^2}{b^2}sin^2{\beta}+\frac{l^2}{c^2}sin^2{\gamma}-\frac{2kl}{bc}(cos{\alpha}-cos{\beta}.cos{\gamma})-\frac{2lh}{ca}(cos{\beta}-cos{\gamma}.cos{\alpha})-\frac{2hk}{ab}(cos{\gamma}-cos{\alpha}.cos{\beta})}}

exprimé en fonction des paramètres de maille du réseau direct.


Dans le cas de la famille cristalline cubique, cette formule se réduit à :

d_{hkl} = \frac{a}{\sqrt{h^2+k^2+l^2}}

Dans le cas de la famille cristalline quadratique, cette formule se réduit à :

d_{hkl} = \frac{a}{\sqrt{h^2+k^2+\frac{a^2}{c^2}l^2}}

Sources

  1. (en) X-Ray Diffraction by Polycrystalline Materials ; eds. Peiser HS, Rooksby HP, Wilson AJC ; The Institute of Physics, Chapman & Hall Ltd (1955), p. 42

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