Univers de gödel

Univers de gödel

Univers de Gödel

L'univers de Gödel est une solution aux équations de la relativité générale publiée par le mathématicien Kurt Gödel en 1949.


Sommaire

Description

Cette solution possède plusieurs propriétés remarquables. Elle décrit un univers en rotation, c'est-à-dire un univers qui possède un axe de rotation privilégié et permettant l'existence de courbe de genre temps renfermée sur elles-mêmes. Trivialement ce type de structure permet donc un voyage dans le temps remettant ainsi en question la nature même du temps. Gödel finit par introduire une distinction entre la notion intuitive de temps et le concept formel d'espace-temps de la relativité générale, laissant la question philosophique de l'existence du temps ouverte. Ces travaux sont à l'origine de la recherche d'un plus grand nombre de solutions exactes aux équations d'Einstein.

Métrique de l'univers de Gödel

Cette solution décrit un espace quadri-dimensionnel lorentzien (tout comme notre espace-temps) empli de matière non relativiste de pression nulle et d'une constante cosmologique. La métrique (ou l'élément de longueur) de cet espace s'écrit

{\rm d} d^2 = - {\rm d} t^2 + {\rm d}x^2 - \frac{1}{2} \exp(2 \sqrt{2} \omega x) \;{\rm d}y^2 + {\rm d} z^2 - 2 \exp(\sqrt{2} \omega x) \;{\rm d}t \;{\rm d} y ,

où ω est une constante position représentant la vorticité du fluide qui est au repos par rapport aux coordonnées x, y, z. La densité d'énergie ρ du fluide et la constante cosmologique Λ sont reliées à la vorticité par

4πρ = − Λ = ω2

dans un système d'unités tel que la vitesse de la lumière et la constante de gravitation valent 1.

Propriétés

L'univers de Gödel représente un espace homogène, c'est-à-dire que tous ses points sont équivalents.

Sa principale particularité est qu'il comporte des courbes de genre temps fermées. Par le changement de coordonnées

\exp(\sqrt{2} \omega x) = \cosh 2r + \cos \phi \sinh 2r ,

\omega y \exp(\sqrt{2} \omega x) = \sin \phi \sinh 2r ,

\tan \left(\frac{1}{2} (\varphi + \omega t - \sqrt{2} t) \right) = \exp(- 2 r) \tan \frac{1}{2} \varphi,

l'élément de longueur se réécrit

{\rm d} d^2 = 2 \omega^{-2} \left(- {\rm d} t'^2 + {\rm d}r^2 - (\sinh^4 r - \sinh^2 r) \;{\rm d}\varphi^2 + 2 \sqrt{2} \sinh^2 r \;{\rm d} \varphi \;{\rm d}t' \right) + {\rm d} z^2 .

Le fluide est toujours au repos par rapport aux coordonnées r, \varphi, z et l'espace autour de l'origine est symétrique par rapport à l'axe r = 0. L'espace étant homogène, cette propriété se retrouve pour tous les autres points. En r = 0, le cône de lumière futur est orienté vers le haut, tout comme dans un système de coordonnées polaires ordinaire dans l'espace de Minkowski, et n'inclut pas les lignes de coordonnées de r et \varphi. À mesure que l'on considère des points pour des valeurs plus grandes de r, les cônes de lumière s'inclinent peu à peu jusqu'à inclure la ligne de coordonnée de \varphi à partir de r = \ln (1 + \sqrt{2}). Les lignes de coordonnées de \varphi sont donc pour les grandes valeurs de r des courbes de genre temps fermées. Pour cette raison, l'espace de Gödel n'est pas considéré comme une solution physiquement acceptable des équations d'Einstein.

Bibliographie

Quelques modèles cosmologiques
Atome primitif • Big Bang • Big Crunch • Big Rip • Classification de Bianchi • Cosmologie branaire • Cosmologie cordiste • Dimensions supplémentaires • Espace anti de Sitter • Espace de Sitter • Espace de Taub-NUT • Inflation cosmique • Modèle ΛCDM • Modèle cyclique • Modèle OCDM • Modèle SCDM • Modèle standard de la cosmologie • Pré Big Bang • Théorie de l'état stationnaire • Univers d'Einstein • Univers de Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker • Univers de Gödel • Univers de Milne • Univers de de Sitter • Univers ekpyrotique • Univers en tore bidimensionnel • Univers fractal • Univers hésitant • Univers mixmaster • Univers phénix
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