Electrodynamique non linéaire de Born-Infeld

Electrodynamique non linéaire de Born-Infeld

Électrodynamique non linéaire de Born-Infeld

Théorie non linéaire développée par Born et Infeld dans les années 1930 afin de supprimer le problème de l'énergie propre infinie d'un électron existant dans la théorie linéaire de Maxwell.

Ces auteurs espéraient résoudre ainsi le problème des infinis qui apparaissaient systématiquement dans la nouvelle électrodynamique quantique obtenue par la quantification canonique de la théorie de Maxwell.

Sommaire

Problème de l'énergie propre infinie d'un électron

Supposons un électron sphérique de rayon a fixe en un point de l'espace, pris comme origine des coordonnées. Cet électron statique de charge q = - \, e crée, dans la théorie linéaire de Maxwell, un champ coulombien dans l'espace environnant, qui vaut au point M repéré par le vecteur position \vec{OM} = \vec{r} = r \ \vec{u}_r où \vec{u}_r est le vecteur unitaire radial :

\vec{E}(M) \ = \ \frac{q}{4 \pi \varepsilon_0 \, r^2 } \ \vec{u}_r

À ce champ électrique est associée, dans la théorie linéaire de Maxwell, la densité volumique d'énergie :

\varpi (M) \ = \ \frac{\epsilon_{0} \, E^{2}(M)}{2} \ = \ \frac{q^2}{32 \pi^2 \varepsilon_0 \, r^4}

Calculons alors l' énergie totale dans l'espace entourant l'électron sphérique de rayon a ; il vient en coordonnées sphériques :

E \ = \ \iiint \varpi (M) \ dV \ = \ \frac{q^2}{32 \pi^2 \varepsilon_0 } \ \int_a^{+\infty} \frac{r^2 dr}{r^4} \ \times \ \iint d\Omega

Sachant que l'intégrale angulaire vaut :

\iint d\Omega \ = \ \int_0^{\pi} \sin \theta \, d\theta \ \times \ \int_0^{2 \pi} d\varphi \ = \ 4 \, \pi

et que l'intégrale radiale vaut :

\int_a^{+\infty} \frac{dr}{r^2} \ = \ \frac{1}{a}

l'énergie totale dans l'espace entourant l'électron sphérique de rayon a vaut :

E \ = \ \frac{q^2}{8 \pi \varepsilon_0 a}


Cette expression diverge à la limite de l'électron ponctuel, où : a \to 0 ! C'est pour éliminer ce problème que Born et Infeld ont développé une théorie non linéaire de l'électromagnétisme.

Théorie de Born-Infeld

S'inspirant d'idées introduites par Mie en 1912-1913, Max Born va développer à partir de 1933 une théorie non linéaire de l'électrodynamique. Cette construction se fera rapidement en collaboration avec Infeld.


Bibliographie

Références historiques

  • Gustav Mie ; Grundlagen einer Theorie der Materie,
    • Annalen der Physik 37 (1912) 511-534.
    • Annalen der Physik 39 (1912) 1-40.
    • Annalen der Physik 40 (1913) 1-66.
  • Max Born ; Modified field equations with a finite radius of the electron, Nature 132 (1933) 282.
  • Max Born & Leopold Infeld ; Electromagnetic mass, Nature 132 (1933) 970.
  • Max Born & Leopold Infeld  ; Foundation of the new field theory, Nature 132 (1933) 1004.
  • Max Born & Leopold Infeld  ; Foundation of the new field theory, Proceedings of the Royal Society London A 144 (1934) 425-451.
  • Max Born & Leopold Infeld  ; On the quantization of the new field equations,
    • Part I : Proceedings of the Royal Society London A 147 (1934) 522-546.
    • Part II : Proceedings of the Royal Society London A 150 (1935) 141-166.

Revues récentes

  • Alexander A. Chernitskii ; Born-Infeld equations, Encyclopedia of Nonlinear Science, ed. Alwyn Scott. New York and London: Routledge (2004), pp. 67-69. Texte complet disponible sur l'ArXiv : hep-th/0509087.
  • Michael K.-H. Kiessling ; Electromagnetic field theory without divergence problems: 1. The Born Legacy, Journal of Statistical Physics vol. 116 (issue dedicated to Elliott H. Lieb on his 70th birthday). Texte complet disponible sur l'ArXiv : math-ph/0306076.
  • Michael K.-H. Kiessling ; Electromagnetic Field Theory without Divergence Problems 2. A Least Invasively Quantized Theory, Journal of Statistical Physics vol. 116 (issue dedicated to Elliott H. Lieb on his 70th birthday). Texte complet disponible sur l'ArXiv : math-ph/0311034.
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