Circuit RLC

En électrocinétique, un circuit RLC est un circuit linéaire contenant une résistance électrique, une bobine (inductance) et un condensateur (capacité).

Il existe deux types de circuits RLC série ou parallèle, selon l'interconnexion des trois types de composants. Le comportement d'un circuit RLC est généralement décrit par une équation différentielle du second ordre (là où des circuits RL ou circuits RC se comportent comme des circuits du premier ordre).

À l'aide d'un générateur de signaux, il est possible d'injecter dans le circuit des oscillations et observer dans certains cas une résonance, caractérisée par une augmentation du courant (lorsque le signal d'entrée choisi correspond à la pulsation propre du circuit, calculable à partir de l'équation différentielle qui le régit).

Sommaire

1 Circuit RLC en série
- 1.1 Circuit soumis à un échelon de tension
- 1.2 Circuit soumis à une tension sinusoïdale
2 Circuit RLC en parallèle
- 2.1 Circuit soumis à une tension sinusoïdale
3 Utilisation des circuits RLC
4 Voir aussi
- 4.1 Liens externes

Circuit RLC en série

Circuit RLC série.

Circuit soumis à un échelon de tension

Si un circuit RLC série est soumis à un échelon de tension $E \,$ , la loi des mailles impose la relation :

$E = u_C + u_L + u_R = u_C + L \frac{di}{dt} + R_ti$

En introduisant la relation caractéristique du condensateur :

$i_C = i = C \frac{du_C}{dt}$

on obtient l'équation différentielle du second ordre :

$LC \frac{d^2u_c}{dt^2} + R_tC \frac{du_c}{dt} + u_C = E$

Avec :

E la force électromotrice du générateur, en volts (V) ;
u_C la tension aux bornes du condensateur, en volts (V) ;
L l'inductance de la bobine, en henrys (H) ;
i l'intensité du courant électrique dans le circuit, en ampères (A) ;
q la charge électrique du condensateur, en coulombs (C) ;
C la capacité électrique du condensateur, en farads (F) ;
R_t la résistance totale du circuit, en ohms (Ω) ;
t le temps en secondes (s)

Dans le cas d'un régime sans pertes, c’est-à-dire pour $R_t = 0 \,$ , on obtient une solution se mettant sous la forme :

$u_c = E \cos \left( \frac{2 \pi t}{T_0} + \varphi \right)$

$T_0 = 2\pi \sqrt{LC}$

Avec :

T₀ la période d'oscillation, en secondes ;
φ la phase à l'origine (le plus souvent choisie telle que φ = 0)

Ce qui nous donne :

$f_0 = \frac{1}{2\pi \sqrt{LC}}$

Où $f 0$ est la fréquence de résonance, en hertz (Hz).

Circuit soumis à une tension sinusoïdale

La transformation complexe appliquée aux différentes tensions permet d'écrire la loi des mailles sous la forme :

$\underline {U_G} = \underline {U_C} +\underline {U_L} +\underline {U_R}$

soit, en introduisant les impédances complexes :

$\underline {U_G} = - \frac{j}{C \omega} \underline I + j L \omega \underline I + R_{t} \underline I = \bigg[ R_t + j \frac{LC \omega^2 - 1}{C \omega} \bigg] \underline I$

La fréquence angulaire de résonance en intensité d'un tel circuit ω₀ est donnée par :

$\omega_0= \frac{1}{\sqrt{LC}}$

Pour cette fréquence la relation ci-dessus devient :

$\underline {U_G} = \underline {U_R} = R_t \underline I$

et on a : $\underline {U_L} = - \underline {U_C} = \frac{j}{R_t} \sqrt{\frac{L}{C}} \underline {U_G}$

Circuit RLC en parallèle

Circuit RLC parallèle, dit « circuit bouchon ».

$i_r = \frac{u}{R}$
$\frac{di_l}{dt} = \frac{u}{L}$
$i_c = \frac{dq}{dt} = C \frac{du}{dt}$
car $q = C u$
$i = i r + i l + i c$
$\frac{di}{dt} = C \frac{d^2u}{dt^2} + \frac{1}{R} \frac{du}{dt} + \frac{u}{L}$

Attention : la branche C est en court-circuit : on ne peut pas brancher A, B directement aux bornes d'un générateur E, il faut lui ajouter une résistance.

Les deux conditions initiales sont :

$i l 0$ garde sa valeur avant la mise sous tension (car l'inductance s'oppose à la variation du courant).
$q 0$ garde sa valeur avant la mise sous tension $u_0 = \frac{q_0}{C}$ .

Circuit soumis à une tension sinusoïdale

La transformation complexe appliquée aux différentes intensités donne :

$\underline I=\underline {I_r} + \underline {I_l} +\underline {I_c}$

soit, en introduisant les impédances complexes :

$\underline I = \frac{1}{R} \underline U + \frac{1}{j L \omega} \underline U + j C \omega \underline U$

soit : $\underline I = \left[ \frac{1}{R} + j (C \omega - \frac{1}{L \omega}) \right] \underline U$

La fréquence angulaire de résonance en intensité d'un tel circuit ω₀ est donnée par :

$\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$

Pour cette fréquence la relation ci-dessus devient :

$\underline I = \underline {I_r} = \frac{1}{R}\underline U$

et on a : $\underline {I_c} = -\underline {I_l} = j \sqrt{ \frac{C}{L}} \underline U$

Utilisation des circuits RLC

Les circuits RLC sont généralement utilisés pour réaliser des filtres de fréquence, ou des transformateurs d'impédance. Ces circuits peuvent alors comporter plusieurs inductances et plusieurs condensateurs: on parle alors de "réseau LC".

Un circuit LC simple est dit du deuxième ordre car sa fonction de transfert comporte un polynome du second degré en dénominateur.

On calcule aisément la bande passante d'un circuit LC simple : voir le paragraphe "sélectivité" du circuit LC.

Voir aussi

Liens externes

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