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Approximation BKW
Pour les articles homonymes, voir BKW.En physique, l'approximation BKW Brillouin[1] - Kramers [2] - Wentzel[3] est une méthode développée en 1926 qui permet d'étudier le régime semi-classique d'un système quantique. La fonction d'onde est développée asymptotiquement au premier ordre de la puissance du quantum d'action .
L'idée de base de la méthode BKW est que l'équation de Schrödinger se dérive de l'équation de propagation des ondes. On doit donc retrouver la mécanique classique dans la limite comme on retrouve l'optique géométrique lorsque la longueur d'onde dans la théorie de l'optique ondulatoire.
L'approximation BKW (pour les francophones) est également connue sous les initiales WKB (pour les anglophones), WKBJ, BWKJ et parfois WBK, BWK. Le J supplémentaire est pour le mathématicien Harold Jeffreys, qui a développé en 1923 une méthode générale d'approximation pour des équations différentielles linéaires du second ordre, qui inclut l'équation de Schrödinger à une dimension. Les trois physiciens BKW n'avaient apparemment pas eu connaissance de ce travail.Sommaire
Formule à une dimension d'espace
De façon générale la fonction d'onde est mise sous la forme ansatz :
Les deux fonctions inconnues sont l'amplitude A et l'action S, l'une de ces deux fonctions est en général considérée comme « lentement variable ». En fait seul le cas unidimentionnel où est utilisé, c'est ce cas que nous allons développer ici.
Formule BKW
Notons ψ la fonction d'onde, solution stationnaire de l'équation de Schrödinger, d'une particule de masse m se déplaçant dans le potentiel V(R) ;
L'approximation BKW consiste à écrire la fonction d'onde sous la forme
où est l'impulsion locale de la particule.
Sens physique
Notons le sens physique simple :
- Dans la région classiquement permise plus la particule va vite, plus sa probabilité de présence diminue. En effet là où E > V(R), la probabilité de présence | ψ | 2 sera proportionnelle à .
- Dans la région classiquement interdite la probabilité de présence | ψ | 2 sera exponentiellement décroissante en . En effet là où E < V(R), on a alors et le terme exponentiellement croissant sera en général divergent et donc non physique, la normalisation de la fonction d'onde impose alors C + = 0)
Domaine de validité
Le domaine de validité de l'approximation est le suivant
- où est la longueur d'onde de de Broglie dite réduite (divisée par 2 π)
- Une seconde condition, qui est souvent vérifiée, vient s'ajouter à celle-ci mais elle est rarement utilisée
La première condition peut s'interpréter, en faisant apparaitre le produit , comme une condition adiabatique, i.e. comme le fait que le potentiel V doit changer lentement sur des distances comparables à longueur d'onde de la particule pour que celle-ci ait le temps de s'adapter au nouveau potentiel lors du mouvement.
La seconde condition est plus difficile à interpréter mais elle indique qu'il faut être prudent si le potentiel V décroit trop lentement à l'infini.
Démonstration
En faisant apparaître les différents ordres du développement en puissance de on pose
Ordre 0
En n'utilisant que σ0 dans ψ on obtient immédiatement
L'ordre 0, qui s'appelle l'approximation classique, consiste à ne conserver aucun terme en . On obtient et donc
Ordre 1
L'ordre suivant est l'approximation B.K.W. proprement dite.
En reprenant la formule précédente, avec au lieu de σ0, et en ne gardant que les termes en on obtient immédiatement 2σ'0σ'1 + σ''0 = 0
En utilisant la valeur de , on en déduit et finalement avec les deux signes possibles de σ0
Ordre 2
Le calcul à l'ordre 2 fournit
où désigne la force à laquelle est soumise la particule. Cette formule est rarement utilisée, mais en comparant avec la formule BKW, on voit que l'approximation BKW sera valide dans le cas où et
On préfère souvent réécrire ces conditions en utilisant F = pp' / m ce qui amène aux conditions données précédemment qui sont :
Cas des points tournants classiques (vitesse nulle)
Les points où p(R) = 0 sont appelés les points de retournements classiques, en effet la vitesse v=p/m y est nulle, le mobile (ou la particule) fera demi-tour. En ces points la première condition n'est plus valable et l'approximation BKW est totalement fausse et il est donc nécessaire d'effectuer un traitement spécial pour ces points.
Au voisinage d'un tel point RC on peut écrire un développement limité du potentiel. En s'arrêtant au premier ordre où l'équation de Schrödinger devient une équation fonction d'Airy dont la solution est donnée par
Fonctions de connections
En utilisant les développement asymptotiques de la fonction d'Airy il est possible de les raccorder aux fonctions BKW de part et d'autre d'un point tournant.
Les raccordements de deux fonctions BKW s'en suivent et sont donnés par les lois suivantes.
- La fonction dans la région V(R) > E devient dans la région V(R) < E
- La fonction dans la région V(R) < E devient dans la région V(R) > E
Signalons qu'il est préférable de ne pas extrapoler d'autres formules car les termes exponentiellement croissant et exponentiellement décroissant ne peuvent en général coexister dans la région classiquement interdite.
Approximation semi-classique uniforme
Notons aussi la formule de l'approximation semi-classique uniforme (ASU) valable dans toutes les régions, donnée par:
Etats liés
L'une des applications les plus importantes de la théorie BKW concerne le calcul des fonctions d'onde dans un puits de potentiel.
En notant Rint le point tournant classique interne et Rext le point externe et en utilisant les formules de connections en ces deux points on s'aperçoit facilement que la somme des phases des cosinus doit être un multiple de π. On en déduit la condition de quantification, qui est en fait celle trouvée par Niels Bohr et Arnold Sommerfeld en 1913 dans l'ancienne théorie des quanta mais avec le 1/2 en plus où v est le nombre de zéro de la fonction d'onde ψ du v+1 ème niveau lié du potentiel (théorème d'oscillation). L'approximation BKW s'écrit
où l'on a normalisé à la fonction d'onde en négligeant la partie classiquement interdite et utilisant l'approximation de l'oscillation rapide du cosinus ().
ω désigne la pulsation du mouvement classique et T est la période d'oscillation définies par
Plus v est grand, plus p l'est, et donc plus l'approximation BKW sera valable (voir la première condition de validité). Il convient tout de même d'être soigneux pour les tous derniers niveaux du potentiel, car l'approximation BKW n'est plus valable (voir la deuxième condition de validité).
Articles liés
Bibliographie
Ouvrages d'introduction pour physicien
- C. Cohen-Tannoudji, B. Diu et F. Laloë, Mécanique quantique [détail des éditions]
- Albert Messiah, Mécanique quantique [détail des éditions]
- Lev Landau et Evguéni Lifchitz, Physique théorique, tome 3 : Mécanique quantique, éd. MIR, Moscou [détail des éditions]
Notes
- ↑ Léon Brillouin La mécanique ondulatoire de Schrödinger; une méthode générale de resolution par approximations successives, Comptes rendus (Paris) 183 24-26 (1926)
- ↑ H. A. Kramers Wellenmechanik und halbzahlige Quantisierung, Z. Physik. 39 828-840 (1926)
- ↑ Gregor Wentzel Eine Verallgemeinerung der Quantenbedingungen für die Zwecke der Wellenmechanik, Z. Physik. 38 518-529 (1926).
Aspects récents
- Harald Siegfried Friedrich ; Theoretical Atomic Physics, Springer; 3 edition (October 6, 2005), ISBN 978-3540256441
- André Voros ; Spectre de l'équation de Schrödinger et méthode BKW, notes de cours (Orsay - 1980/1981), Publications Mathématiques de l'Université Paris-Sud Orsay 81-09 (1981). pdf.
- André Voros ; De la théorie BKW exacte vers la théorie des perturbations singulières (II), AOKI T., KOIKE T., MAJIMA H., TAKEI Y., TOSE N., eds. (Springer-Verlag, Berlin) International Conference on Algebraic Analysis of Differential Equations (from Microlocal Analysis to Exponential Asymptotics), in honor of Prof. Takahiro Kawai on the occasion of his sixtieth birthday (invitation), Kyoto University, Kyoto, Japan, July 7-14 2005. ArXiv : math-ph/0603043.
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