Facteur de Boltzmann

Facteur de Boltzmann

Distribution de Boltzmann

En physique, la distribution de Boltzmann prédit la fonction de distribution pour le nombre fractionnaire de particules Ni / N occupant un ensemble d'états i qui ont chacun pour énergie Ei :

{{N_i}\over{N}} = {{g_i e^{-E_i/k_BT}}\over{Z(T)}}

où kB est la constante de Boltzmann, T est la température (postulée comme était définie très précisément), gi est la dégénérescence, ou le nombre d'états d'énergie Ei, N est le nombre total de particules :

N=\sum_i N_i\,

et Z(T) est appelée fonction de partition, qui peut être considérée comme égale à :

Z(T)=\sum_i g_i e^{-E_i/k_BT}.

D'autre part, pour un système simple à température définie de manière exacte, elle donne la probabilité pour le système soit dans l'état spécifié. La distribution de Boltzmann s'applique seulement pour des particules à assez haute température et assez faible densité pour que les effets quantiques soient ignorés, et que ces particules obéissent à la statistique de Maxwell-Boltzmann (se référer à cette article pour la démonstration de la distribution de Boltzmann).
La distribution de Boltzmann est parfois écrite en termes de β = 1/kT où β est le beta thermodynamique. Le terme exp(−βEi) ou exp(−Ei/kT), qui donne la probabilité relative (non normalisée) d'un état, est appelé facteur de Boltzmann et apparaît parfois dans les études en physique et chimie.
Lorsque l'énergie est identifiée à l'énergie cinétique de la particule :

E_i = {\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}} mv^{2},,

la distribution est une distribution de Maxwell-Boltzmann des vitesses de molécules gazeuses, auparavant prédite par Maxwell en 1859. La distribution de Boltzmann est, cependant, plus générale. Par exemple, elle prédit aussi les variations de la densité de particules dans un champ gravitationnel en fonction de la hauteur, si E_i = {\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}} mv^{2} + mgh. En fait, cette distribution s'applique dans tous les cas où les considérations quantiques peuvent être ignorées.
Dans certains cas, une approximation continue. S'il existe g(E) dE d'états d'énergie comprise entre E et E + dE, la distribution de Boltzmann prédit la distribution de probabilité pour l'énergie :

p(E)\,dE = {g(E) \exp({-\beta E})\over {\int g(E') \exp {(-\beta E')}}\,dE'}\, dE.

g(E) est appelé densité d'états si le spectre énergétique est continu.
Les particules classiques avec cette distribution d'énergie obéissent à la statistique de Maxwell-Boltzmann. Dans la limite classique, i.e. pour des valeurs élevées de E/kT ou une faible densité d'états— lorsque les fonctions d'ondes des particules ne se superposent pas en pratique, les distributions de Bose-Einstein et de Fermi-Dirac s'identifient à une distribution de Boltzmann.


  • (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu d’une traduction de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Boltzmann distribution ».
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